Signaux physiques (PCSI)/Propagation d'un signal : Onde progressive dans le cas d'une propagation unidimensionnelle linéaire non dispersive

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Propagation d'un signal : Onde progressive dans le cas d'une propagation unidimensionnelle linéaire non dispersive
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Chapitre no 3
Leçon : Signaux physiques (PCSI)
Chap. préc. :Propagation d'un signal : Exemples de signaux, spectre
Chap. suiv. :Propagation d'un signal : Onde progressive sinusoïdale
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Propagation unidimensionnelle linéaire, célérité de propagation modifier

Propagation unidimensionnelle modifier

     On s'intéresse aux « ondes unidimensionnelles » c.-à-d. une onde qui ne dépend que d'une seule coordonnée spatiale le long d'un axe  , on dit alors que la propagation est unidimensionnelle ; il peut s'agir :

  • d'une onde dans un milieu à une dimension  onde électrique dans un câble, onde mécanique sur une corde   ou
  • d'un type particulier d'onde « l'onde plane dans un milieu à deux ou trois dimensions » ; une « onde plane progressive »  O.P.P.  correspond à la propagation d'un signal dans une direction privilégiée de l'espace, direction notée    O.P.P. sur une cuve à ondes avec des vibrations créé par un vibreur plan, O.P.P. électromagnétique créée par une source plane, onde progressive quasi plane dans le cas où la source est éloignée dans le domaine acoustique ou optique  

Propagation unidimensionnelle linéaire modifier

     La propagation unidimensionnelle est « linéaire » :

  • si le signal qui se propage « garde la même forme que le signal émis encore appelé signal source » [1], ou
  • si, le signal émis étant sinusoïdal de fréquence  , le signal qui se propage est sinusoïdal de même fréquence  [2] ou encore
  • si le signal émis étant périodique de fréquence  , le signal qui se propage est périodique de même fréquence   « sans enrichissement du spectre »  cela signifiant que les harmoniques du signal qui se propage sont nécessairement présents   avec une amplitude et une phase pouvant être différentes   dans le signal source .

Célérité de propagation modifier

     La « célérité de propagation unidimensionnelle linéaire », notée « », est un cas particulier de la définition générale donnée au paragraphe « rappel de dynamique, relation fondamentale de la dynamique newtonienne (r.f.d.n.) (vitesse) » du chap.  de la leçon « Signaux physiques (PCSI) » c'est donc « la distance de propagation par unité de temps » [3] ;

     « » reste constante quel que soit le point atteint par le signal qui se propage, c'est le caractère « homogène » de la propagation ;

     « » ne dépend pas de l'amplitude du signal émis [4], plus précisément « dans le cas d'un signal émis sinusoïdal, la célérité de propagation est indépendante de l'amplitude du signal » [5].

Cas particulier d'une propagation non dispersive modifier

     La propagation unidimensionnelle linéaire est dite « non dispersive » si, dans le cas d'un signal émis périodique de fréquence  , la célérité de propagation est indépendante de la fréquence du signal qui se propage  en particulier, lorsque le signal émis est périodique mais non sinusoïdal, chaque harmonique se propageant à la même célérité, le signal qui se propage correspondra à la même superposition des harmoniques que le signal émis et sera donc de même forme [6]  ;

     si le milieu est « non absorbant » et « non dispersif », la célérité est indépendante de la forme de la perturbation [7].

Forme générale de la grandeur vibrante associée à une onde progressive dans le cas d'une propagation unidimensionnelle linéaire non dispersive, distance parcourue pendant une durée finie modifier

Propagation dans le sens des abscisses croissantes modifier

 
Perturbation transversale se propageant sans atténuation ni déformation dans le sens positif de   à deux instants différents

     On considère une onde progressive à « propagation unidimensionnelle linéaire non dispersive  et non absorbante [8] » suivant la direction   dans le sens des   ; la vibration étant générée en   d'abscisse  ,
     on observe le milieu aux deux instants successifs   et  , instants séparés de la durée  ,
     on vérifie alors que l'onde s'est propagée sans atténuation [9] ni déformation [10] d'une distance qui est la distance parcourue pendant la durée finie  ;

     notant  [11] la grandeur vibrante associée à l'onde se propageant,

     à l'instant   sa valeur pour tout point d'abscisse   du milieu étant  ,

     à l'instant   elle est notée   et doit être telle qu'elle s'identifie à la valeur du signal observé à l'instant   décalé de   dans le sens des  , soit

« » ou encore
« » ;

     on peut se convaincre aisément que la dernière formule reste valable pour  , la distance parcourue pendant cette durée étant  .

     Si on considère maintenant   c.-à-d. l'instant initial et
     Si on considère maintenant   c.-à-d. un instant quelconque,
     la valeur de la grandeur vibrante initiale au point d'abscisse  [13] s'écrivant « »,
     on obtient, en faisant le changement de variable «   », « » c.-à-d. que
     on obtient, la valeur de la grandeur vibrante au point d'abscisse et à l'instant est une fonction de la variable s'écrivant « » [14] ;
     pour simplifier l'écriture nous noterons cette fonction « ».

Propagation dans le sens des abscisses décroissantes modifier

     On s'intéresse toujours à une onde progressive selon la direction de l'axe   mais maintenant dans le sens des  ,
     la « distance parcourue pendant la durée finie  » est alors négative correspondant à  ;
     reprenant le raisonnement précédent, on aboutit donc à « » et, notant   l'instant initial et
     reprenant le raisonnement précédent, on aboutit donc à « » et, notant   un instant quelconque,
     reprenant le raisonnement précédent, on aboutit donc la valeur de la grandeur vibrante au point d'abscisse   s'écrivant « »
     reprenant le raisonnement précédent, on obtient, en faisant le changement de variable «   », la relation ‹   › c.-à-d. que
     reprenant le raisonnement précédent, on obtient, la valeur de la grandeur vibrante au point d'abscisse et à la date est une fonction de la variable selon «   » [16] ;
     reprenant le raisonnement précédent, pour simplifier l'écriture nous noterons cette fonction « ».

Forme générale de la grandeur vibrante associée à une onde progressive dans le cas d'une propagation unidimensionnelle linéaire non dispersive, retard temporel sur une distance finie modifier

Propagation dans le sens des abscisses croissantes modifier

 
Perturbation transversale se propageant sans atténuation ni déformation dans le sens positif de   en deux abscisses différentes

     On considère la même onde progressive à « propagation unidimensionnelle linéaire non dispersive  et non absorbante [8] » suivant la direction   dans le sens des   ; la vibration étant générée en   d'abscisse  ,
     on l'observe en deux positions successives d'abscisses   et  , séparées de la distance  ,
     on vérifie que les valeurs du signal observées au point d'abscisse   sont observées sans modification au point d'abscisse   avec un retard    appelé « retard temporel sur la distance » ;

     notant  [11] la grandeur vibrante associée à l'onde se propageant,

     au point du milieu d'abscisse   sa valeur à tout instant   étant  ,

     au point d'abscisse   elle est notée   et doit être telle qu'elle s'identifie à la valeur du signal observé au point d'abscisse   décalé de   dans le sens croissant des temps [18], soit

« » ou
« » ;

     on peut se convaincre aisément que la dernière formule reste valable pour  , le retard temporel sur cette distance algébrique étant      ceci correspondant en fait à une avance temporelle de  .

     Si on considère maintenant   c.-à-d. la source du signal et
     Si on considère maintenant   c.-à-d. un point d'abscisse quelconque,
     la valeur de la grandeur vibrante de la source à l'instant  [20] s'écrivant « »,
     on obtient, en faisant le changement de variable «  équivalent à  », « » c.-à-d. que
     on obtient, la valeur de la grandeur vibrante au point d'abscisse et à l'instant est une fonction de la variable s'écrivant « » [14] ;
     pour simplifier l'écriture nous noterons cette fonction « ».

Propagation dans le sens des abscisses décroissantes modifier

     On s'intéresse toujours à une onde progressive selon la direction de l'axe   mais maintenant dans le sens des  ,
     le « retard temporel sur la distance finie  » est alors négatif correspondant à  ;
     reprenant le raisonnement précédent, on aboutit donc à « » et, notant   la position de la source et
     reprenant le raisonnement précédent, on aboutit donc à « » et, notant   une position quelconque,
     reprenant le raisonnement précédent, on aboutit donc la valeur de la grandeur vibrante à l'instant   s'écrivant « »
     reprenant le raisonnement précédent, on obtient, en faisant le changement de variable « », la relation     c.-à-d. que
     reprenant le raisonnement précédent, on obtient, la valeur de la grandeur vibrante au point d'abscisse et à la date est une fonction de la variable s'écrivant «   » [16] ;
     reprenant le raisonnement précédent, pour simplifier l'écriture nous noterons cette fonction  .

Prévision de l'évolution temporelle à position fixée modifier

Propagation dans le sens des abscisses croissantes modifier

 
Lien entre la forme initiale du milieu et l'évolution temporelle du signal en   dans le cas d'une propagation dans le sens  

     Nous savons  d'après les deux paragraphes « propagation dans le sens des abscisses ↗ (distance parcourue pendant une durée finie) » et « propagation dans le sens des abscisses ↗ (retard temporel sur une distance finie) » plus haut dans ce chapitre   qu'une onde unidimensionnelle se propageant linéairement de façon non dispersive  et non absorbante [8] dans le sens   de   s'écrit

« » [23] ;

     si on connaît la forme du milieu unidimensionnel à  , c.-à-d. si on connaît la fonction  ,
     si on connaît la forme on peut en déduire l'évolution temporelle du signal source  en  , c.-à-d. la fonction   
     si on connaît la forme on peut en déduire en faisant   dans la relation « » [23] soit

                                                            « » voir ci-contre [24] :

     pratiquement l'évolution temporelle du signal source en  , c.-à-d. le graphe de  , s'obtient
     pratiquement à partir de la forme du milieu unidimensionnel à  , c.-à-d. le graphe de  ,
     pratiquement en faisant coïncider les origines et
     pratiquement en faisant un changement d'échelle de l'axe des abscisses pour lui donner la même homogénéité que l'axe des temps
     pratiquement en faisant un changement d'échelle  c.-à-d. en divisant par  , la nouvelle fonction ainsi obtenue étant notée « » ,
     pratiquement le graphe de   étant alors le symétrique par rapport à l'origine commune du graphe de   ;

 
Lien entre la forme du milieu à l'instant   et l'évolution temporelle du signal en un point d'abscisse   dans le cas d'une propagation dans le sens  

     bien entendu si on connaît la forme du milieu unidimensionnel en un autre instant  , on peut en déduire l'évolution temporelle du milieu en une autre position d'abscisse    voir ci-contre  :

     mais le plus simple est néanmoins d'utiliser la forme initiale du milieu ainsi que l'évolution temporelle du signal en   présenté ci-dessus, par exemple :

     mais le plus simple « pour obtenir   à partir de  », « on décale le graphe le long de   de   vers la droite » et

     mais le plus simple « pour obtenir   à partir de  », « on décale le graphe le long de l'axe des temps de   vers la droite ».

Propagation dans le sens des abscisses décroissantes modifier

 
Lien entre la forme initiale du milieu et l'évolution temporelle du signal en   dans le cas d'une propagation dans le sens  

     Nous savons  d'après les deux paragraphes « propagation dans le sens des abscisses ↘ (distance parcourue pendant une durée finie) » et « propagation dans le sens des abscisses ↘ (retard temporel sur une distance finie) » plus haut dans ce chapitre   qu'une onde unidimensionnelle se propageant linéairement de façon non dispersive  et non absorbante [8] dans le sens   de   s'écrit

« » [25] ;

     si on connaît la forme du milieu unidimensionnel à  , c.-à-d. si on connaît la fonction  ,
     si on connaît la forme on peut en déduire l'évolution temporelle du signal source  en  , c.-à-d. la fonction   
     si on connaît la forme on peut en déduire en faisant   dans la relation « » [25] soit

                                                            « » voir ci-contre [24] :

     pratiquement l'évolution temporelle du signal source en  , c.-à-d. le graphe de  , s'obtient
     pratiquement à partir de la forme du milieu unidimensionnel à  , c.-à-d. le graphe de  ,
     pratiquement en faisant coïncider les origines et
     pratiquement en faisant un changement d'échelle de l'axe des abscisses pour lui donner la même homogénéité que l'axe des temps
     pratiquement en faisant un changement d'échelle  c.-à-d. en divisant par  , la nouvelle fonction ainsi obtenue étant notée « » ,
     pratiquement le graphe de   étant identique à celui de   ;

 
Lien entre la forme du milieu à l'instant   et l'évolution temporelle du signal en un point d'abscisse   dans le cas d'une propagation dans le sens  

     bien entendu si on connaît la forme du milieu unidimensionnel en un autre instant  , on peut en déduire l'évolution temporelle du milieu en une autre position d'abscisse    voir ci-contre  :

     mais le plus simple est néanmoins d'utiliser la forme initiale du milieu ainsi que l'évolution temporelle du signal en   présenté ci-dessus, par exemple :

     mais le plus simple « pour obtenir   à partir de  » « on décale le graphe le long de   de   vers la gauche »  on entre alors dans le domaine des abscisses négatives  et

     mais le plus simple « pour obtenir   à partir de  », « on décale le graphe le long de l'axe des temps de   vers la droite »  on entre effectivement dans le domaine des instants positifs,   étant  .

Prévision de la forme à différents instants modifier

Propagation dans le sens des abscisses croissantes modifier

 
Lien entre l'évolution temporelle du signal en   et la forme initiale du milieu dans le cas d'une propagation dans le sens  

     Nous savons  d'après les deux paragraphes « propagation dans le sens des abscisses ↗ (distance parcourue pendant une durée finie) » et « propagation dans le sens des abscisses ↗ (retard temporel sur une distance finie) » plus haut dans ce chapitre   qu'une onde unidimensionnelle se propageant linéairement de façon non dispersive  et non absorbante [8] dans le sens   de   s'écrit

« » [23] ;

     si on connaît l'évolution temporelle du signal source  en  , c.-à-d. la fonction  ,
     si on connaît la forme on peut en déduire la forme du milieu unidimensionnel à  , c.-à-d. la fonction  
     si on connaît la forme on peut en déduire en faisant   dans la relation « » [23] soit

                                                            «  voir ci-contre [24]  :

     pratiquement la forme du milieu unidimensionnel à  , c.-à-d. le graphe de  , s'obtient
     pratiquement à partir de l'évolution temporelle du signal source en  , c.-à-d. le graphe de  ,
     pratiquement en faisant coïncider les origines et
     pratiquement en faisant un changement d'échelle de l'axe des temps pour lui donner la même homogénéité que l'axe des abscisses
  pratiquement en faisant un changement d'échelle  c.-à-d. en multipliant par  , la nouvelle fonction ainsi obtenue étant notée « » ,
     pratiquement le graphe de   étant alors identique à celui de   ;

 
Lien entre l'évolution temporelle du signal en un point d'abscisse   et la forme du milieu à l'instant   dans le cas d'une propagation dans le sens  

     bien entendu si on connaît l'évolution temporelle du milieu en une autre position d'abscisse  , on peut en déduire la forme du milieu unidimensionnel en un autre instant    voir ci-contre  :

     mais le plus simple est néanmoins d'utiliser l'évolution temporelle du signal en   ainsi que la forme initiale du milieu présenté ci-dessus, par exemple :

     mais le plus simple « pour obtenir   à partir de  », « on décale le graphe le long de l'axe des temps de   vers la droite » et

     mais le plus simple « pour obtenir   à partir de  », « on décale le graphe le long de   de   vers la droite ».

Propagation dans le sens des abscisses décroissantes modifier

 
Lien entre l'évolution temporelle du signal en   et la forme initiale du milieu dans le cas d'une propagation dans le sens  

     Nous savons  d'après les deux paragraphes « propagation dans le sens des abscisses ↘ (distance parcourue pendant une durée finie) » et « propagation dans le sens des abscisses ↘ (retard temporel sur une distance finie) » plus haut dans ce chapitre   qu'une onde unidimensionnelle se propageant linéairement de façon non dispersive  et non absorbante [8] dans le sens   de   s'écrit

« » [25] ;

     si on connaît l'évolution temporelle du signal source  en  , c.-à-d. la fonction  ,
     si on connaît la forme on peut en déduire la forme du milieu unidimensionnel à  , c.-à-d. la fonction   
     si on connaît la forme on peut en déduire en faisant   dans la relation « » [25] soit

                                                            « » voir ci-contre [24] :

     pratiquement la forme du milieu unidimensionnel à  , c.-à-d. le graphe de  , s'obtient
     pratiquement à partir de l'évolution temporelle du signal source en  , c.-à-d. le graphe de  ,
     pratiquement en faisant coïncider les origines et
     pratiquement en faisant un changement d'échelle de l'axe des temps pour lui donner la même homogénéité que l'axe des abscisses
  pratiquement en faisant un changement d'échelle  c.-à-d. en multipliant par  , la nouvelle fonction ainsi obtenue étant notée « » ,
     pratiquement le graphe de   étant alors le symétrique par rapport à l'origine commune du graphe de   ;

 
Lien entre l'évolution temporelle du signal en un point d'abscisse   et la forme du milieu à l'instant   dans le cas d'une propagation dans le sens  

     bien entendu si on connaît l'évolution temporelle du milieu en une autre position d'abscisse  , on peut en déduire la forme du milieu unidimensionnel en un autre instant    voir ci-contre  :

     mais le plus simple est néanmoins d'utiliser l'évolution temporelle du signal en   ainsi que la forme initiale du milieu présenté ci-dessus, par exemple :

     mais le plus simple « pour obtenir   à partir de  » « on décale le graphe le long de l'axe des temps de   vers la droite »  on entre dans le domaine des instants positifs à condition que   soit dans le domaine des abscisses   et

     mais le plus simple « pour obtenir   à partir de  » « on décale le graphe le long de   de   vers la gauche »  on entre alors dans le domaine des abscisses négatives .

Notes et références modifier

  1. De même forme mais pas nécessairement de même amplitude  il peut y avoir amortissement avec la distance parcourue depuis la source .
  2. Usuellement la fréquence est notée  , ici elle sera notée   car   aura une autre signification.
  3. Dans le cas d'une propagation unidimensionnelle linéaire dans un milieu à deux ou trois dimensions correspondant à une O.P.P., la célérité peut dépendre de la direction  quand elle n'en dépend pas on parle de propagation « isotrope » .
  4. À condition toutefois que l'amplitude reste faible par rapport aux longueurs caractéristiques du milieu de propagation.
  5. Mais elle peut éventuellement dépendre de la fréquence  quand elle en dépend on parle de propagation « dispersive » et le milieu est aussi qualifié de « dispersif » .
  6. Ceci étant assuré dans le cas où il n'y a pas atténuation de l'amplitude des harmoniques avec la distance parcourue depuis la source ;
       dans le cas d'une atténuation de l'amplitude des harmoniques avec la distance parcourue depuis la source, l'atténuation peut dépendre de la fréquence  le milieu étant alors absorbant avec un coefficient d'absorption dépendant de la fréquence , ce qui fait que le signal qui se propage peut être déformé relativement au signal émis  chaque harmonique du signal qui se propage, de fréquence évidemment différente, n'ayant pas la même atténuation  ;
       par contre tant que la propagation est non dispersive, on n'observera pas une déformation qui serait due au fait que certains harmoniques se propageraient plus rapidement que certains autres, ceci ne pouvant se produire que dans le cas d'une propagation dispersive.
  7. Toutefois on rappelle que la célérité de propagation dépend du caractère transversal ou longitudinal du signal transmis pour une propagation unidimensionnelle linéaire non dispersive.
  8. 8,0 8,1 8,2 8,3 8,4 et 8,5 Le qualificatif « non absorbant » doit être ajouté dans le cas où le milieu de propagation n'est pas le vide  le vide étant évidemment « non absorbant » il devient alors inutile de le préciser d'où les parenthèses , ce qui a pour conséquence que le signal qui se propage n'est pas déformé relativement au signal émis.
  9. Le milieu étant non absorbant.
  10. Le milieu étant non dispersif.
  11. 11,0 et 11,1   est fonction des deux variables indépendantes   et  .
  12. Il faut savoir traduire en français cette relation : le signal observé au point d'abscisse   à l'instant   se retrouve intégralement   plus tard, au point d'abscisse   plus loin  plus tard et plus loin étant défini au sens algébrique .
  13. On note   au lieu de   pour obtenir   au final après le changement de variable qui suit.
  14. 14,0 et 14,1 Cette relation nécessitant que la propagation se fasse dans le sens des  .
  15. On trouve encore la notation   pour une fonction quelconque de l'espace correspondant à un signal se propageant dans le sens des  
  16. 16,0 et 16,1 Cette relation nécessitant que la propagation se fasse dans le sens des  .
  17. On trouve encore la notation   pour une fonction quelconque de l'espace correspondant à un signal se propageant dans le sens des  
  18. Ceci nécessitant que la propagation se fasse dans le sens des  .
  19. Il faut savoir traduire en français cette relation : le signal observé au point d'abscisse   à l'instant   se retrouve intégralement au point d'abscisse   plus loin,   plus tard  plus tard et plus loin étant défini au sens algébrique .
  20. On note   au lieu de   pour obtenir   au final après le changement de variable qui suit.
  21. On trouve encore la notation   pour une fonction quelconque du temps correspondant à un signal se propageant dans le sens des  .
  22. On trouve encore la notation   pour une fonction quelconque du temps correspondant à un signal se propageant dans le sens des  .
  23. 23,0 23,1 23,2 et 23,3 Comme il a déjà été dit dans les notes « 15 » et « 21 », on remplace   forme initiale du milieu par   et   signal initial créé à la source par  .
  24. 24,0 24,1 24,2 et 24,3 Sur le schéma, le point    jusqu'à présent appelé « source »  n'est pas une extrémité du milieu unidimensionnel mais un point qu'on a particularisé, ce n'est d'ailleurs pas non plus nécessairement l'endroit où on crée la perturbation.
  25. 25,0 25,1 25,2 et 25,3 Comme il a déjà été dit dans les notes « 17 » et « 22 », on remplace   forme initiale du milieu par   et   signal initial créé à la source par  .