« Ondes électromagnétiques/Rayonnement dipolaire » : différence entre les versions

*<math>\vec B({\rm M},t)=\frac{\mu_0}{4\pi r}\overrightarrow{\mathrm{rot}}\left(\frac{\mathrm d}{\mathrm d\xi}\left[\vec p(\xi)\right]\right)</math>

 

{{théorème

| titre = Champ magnétique émis par un dipôle oscillant

Ce résultat a de nombreuses conséquences en physique, dont par exemple le ''[[w:Bremsstrahlung|Bremsstrahlung]]'' (rayonnement de freinage en allemand). Lorsqu'on dirige un faisceau d'électrons vers un obstacle, les électrons sont déviés de leur trajectoire. Ce faisant, ils sont soumis à une accélération, et donc émettent un rayonnement électromagnétique qui leur fait perdre de l'énergie.

 

Ce principe est utilisé pour générer des rayons X dans des dispositifs à [[w:Rayonnement synchrotron|rayonnement synchrotron]]. Ces sources synchrotron sont utiles par exemple en médecine et en radioastronomie.

 

Supposons dans ce paragraphe que <math>\vec p(t)=p(t)\vec u_z</math>. Les équations de Maxwell étant linéaires, cette hypothèse n'influe pas sur la généralité du problème.

 

 

 

Dans le système de coordonnées sphériques, l'expression du champ magnétique devient, en norme :

| suivant = [[../Paquets d'ondes/]]

}}

[[Catégorie:Ondes électromagnétiques]]