« Équation différentielle/Équation différentielle linéaire du premier ordre » : différence entre les versions
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}}
== Équations différentielles
:<math>
(Pour les définitions, revoir le [[../Définition|chapitre 1]].)
▲<math>(E): \forall x \in \mathbb R, \quad a\left(x \right) f'\left(x\right) + b\left( x \right) f\left(x\right) = c\left(x\right) </math>
}}▼
<math>(E_0):\forall x \in \mathbb R, \quad a\left(x\right) f'\left(x\right) + b\left(x\right)f\left(x\right) = 0</math>▼
==== Exemple ====
Ligne 44 ⟶ 17 :
| exercice = [[Équation différentielle/Exercices/Équation différentielle linéaire du premier ordre|Équation différentielle linéaire du premier ordre]]
}}
''Préciser les valeurs de <math>
* <math>xf'(x)-3f(x)=\sin x</math>{{clr}}
Ligne 58 ⟶ 31 :
}}
''Préciser les valeurs de <math>
* <math>t^2y'(t)-3y(t)=\sin(t)</math>
Ligne 77 ⟶ 49 :
La linéarité d'une équation différentielle a des conséquences importantes facilitant la recherche de solutions.
* Les solutions d'une équation différentielle linéaire ''homogène'' forment un [[Espace vectoriel/Définitions#Sous-espace vectoriel|sous-espace
* Les solutions d'une équation différentielle linéaire
▲* Les solutions d'une équation différentielle linéaire forment un sous-espace affine de l'espace affine des fonctions. Dans le cas d'une équation d'ordre 1, cet espace est de dimension 1.
Ces considérations géométriques donnent le théorème suivant, très important dans la résolution en pratique.
{{Théorème
| contenu=
Les solutions d'une équation différentielle linéaire d'ordre
}}
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* L'ensemble des solutions d'une E.D.L. du premier ordre étant un espace vectoriel de dimension 1,
*:le fait de fixer une seule valeur de la fonction solution suffit à la définir parfaitement.
* Le sens physique de cette remarque est très intuitif :
{{Théorème
| titre=Théorème de [[w:Augustin Louis Cauchy|Cauchy]]|contenu=
Deux nombres <math>
}}
== Équations différentielles linéaires du premier ordre à coefficients constants ==
▲:<math>
(Pour les définitions, revoir le [[../Définition|chapitre 1]].)
==== Solutions de l'équation homogène ====
{{Théorème
| contenu=
▲}}
==== Solutions de l'équation complète ====
Ligne 133 ⟶ 85 :
{{Théorème
| contenu=
}}
Ligne 141 ⟶ 93 :
|exercice=[[Équation différentielle/Exercices/Équation différentielle linéaire du premier ordre|Équation différentielle linéaire du premier ordre]]
}}
'''Remarque :''' Dans les exemples, la fonction <math>
''Résoudre les équations suivantes.''
Ligne 240 ⟶ 192 :
=== Remarques ===
Il est intéressant de remarquer la stabilité des systèmes décrits par de telles équations. En effet, si ''a'' et ''b'' sont réels de même signe, il existe toujours un régime de stabilité lorsque <math>
== Cas général :
==== Équation homogène associée ====
{{Théorème
| titre=Solutions de l'équation homogène|contenu=
L'ensemble des solutions de l'équation
<math>S_0 = \left\{ A e^{-\Phi \left(x \right)}
où <math>\Phi</math> est une primitive de : <math>x \mapsto \frac{b(x)}{a(x)} </math>.}}
Ligne 263 ⟶ 207 :
La fonction ''a'' ne s'annulant pas, on peut librement redéfinir ''b'' et ''c'' pour avoir un coefficient 1 devant la dérivée de ''f''. Considérons par ailleurs l'équation homogène dans un premier temps. On cherche donc à résoudre :
<math>f' + \frac{b(x)}{a(x)}f = 0</math>.
Soit <math>\Phi</math> une primitive de la fonction <math>\frac{b}{a}</math>, par exemple :
Ligne 277 ⟶ 221 :
{{Théorème
| titre=Solution complète de l'équation différentielle|contenu=
L'ensemble des solutions générales de l'équation différentielle d'ordre
<math>S = \left \{ \left[ A + \int_{x_0}^{x} \frac{c\left(s\right)}{a\left(s\right)} e^{+\Phi\left(s\right)}\, \mathrm ds \right] \cdot e^{- \Phi \left( x \right)}
avec
<math>\Phi : x \mapsto \int_{x_0}^{x} \frac{b(t)}{a(t)} \, \mathrm dt</math>.
}}
{{Démonstration déroulante|contenu =
Pour terminer la résolution, employons la méthode de « variation de la constante », qui consiste à rechercher des solutions particulières de la forme :
Ligne 336 ⟶ 280 :
On a ainsi l'équation :
<math>m(t)v'(t) + v(t)m'(t) = F_0 \sin(\omega_0 t)</math>.
Posons le problème sous la forme canonique :
<math>v'(t) + \frac{m'(t)}{m(t)}v(t) - \frac{F_0}{m(t)} \sin(\omega_0 t) = 0 </math>.
Les solutions sont, d’après la formule générale, de la forme :
Ligne 346 ⟶ 289 :
<math>v(t) = \left[ A + \int_{0}^{t} \frac{F_0}{m(s)} \sin(\omega_0 s) e^{+\Phi\left(s\right)}\, \mathrm ds \right] \cdot e^{- \Phi \left( t \right)}</math>
avec
<math>\Phi : t \mapsto \int_{0}^{t} \frac{m'(s)}{m(s)} \, \mathrm ds = \ln m(t)</math>
<math>v(t) = - Am(t) - F_0 \int_{0}^{t} \sin(\omega_0 s) m(s)\, \mathrm ds </math>.
On note ''
<math>v(t) = \frac{m(t)}{m_0}v_0 - F_0 \int_{0}^{t} \sin(\omega_0 s) m(s)\, \mathrm ds </math>.
Sans préciser ''m'' davantage, on ne peut pas en dire plus — mais c’est déjà beaucoup. Celle-ci connue, une intégration par parties suffira probablement à déterminer complètement ''v''.
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