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En raison de limitations techniques, la typographie souhaitable du titre, «
Mouvement à force centrale et potentiel newtonien : Trajectoires Mouvement à force centrale et potentiel newtonien/Trajectoires », n'a pu être restituée correctement ci-dessus.
On exprime l'énergie cinétique en utilisant la formule de Binet pour la vitesse :
E
c
=
1
2
m
v
2
=
1
2
m
C
2
(
(
d
u
d
θ
)
2
+
u
2
)
{\displaystyle E_{c}={1 \over 2}mv^{2}={1 \over 2}mC^{2}\left(\left({du \over d\theta }\right)^{2}+u^{2}\right)}
On rappelle :
u
(
θ
)
=
1
r
=
1
+
e
cos
θ
p
p
=
C
2
K
{\displaystyle u(\theta )={1 \over r}={1+e\cos \theta \over p}\qquad p={C^{2} \over K}}
En dérivant :
d
u
d
θ
=
−
e
sin
θ
p
{\displaystyle {du \over d\theta }={-e\sin \theta \over p}}
Ce qui donne pour l'énergie cinétique :
E
c
=
1
2
m
C
2
p
2
(
(
e
sin
θ
)
2
+
(
1
+
e
cos
θ
)
2
)
{\displaystyle E_{c}={1 \over 2}{mC^{2} \over p^{2}}\left((e\sin \theta )^{2}+(1+e\cos \theta )^{2}\right)}
E
c
=
1
2
m
C
2
p
2
(
e
2
+
1
+
2
e
cos
θ
)
{\displaystyle E_{c}={1 \over 2}{mC^{2} \over p^{2}}\left(e^{2}+1+2e\cos \theta \right)}
E
c
=
1
2
K
2
m
C
2
(
e
2
+
1
+
2
e
cos
θ
)
{\displaystyle E_{c}={1 \over 2}{K^{2}m \over C^{2}}\left(e^{2}+1+2e\cos \theta \right)}
Et pour l'énergie potentielle, on a :
E
p
=
−
K
m
r
=
−
K
m
u
=
−
m
K
1
+
e
cos
θ
p
{\displaystyle E_{p}=-{Km \over r}=-Km\,u=-mK{1+e\cos \theta \over p}}
E
p
=
−
m
K
2
C
2
(
1
+
e
cos
θ
)
{\displaystyle E_{p}=-{mK^{2} \over C^{2}}\left(1+e\cos \theta \right)}
Et ainsi on peut écrire l'énergie mécanique :
E
m
=
1
2
m
K
2
C
2
(
e
2
+
1
+
2
e
cos
θ
)
−
m
K
2
C
2
(
1
+
e
cos
θ
)
{\displaystyle E_{m}={1 \over 2}{mK^{2} \over C^{2}}\left(e^{2}+1+2e\cos \theta \right)-{mK^{2} \over C^{2}}\left(1+e\cos \theta \right)}
E
m
=
1
2
m
K
2
C
2
(
e
2
−
1
)
{\displaystyle E_{m}={1 \over 2}{mK^{2} \over C^{2}}\left(e^{2}-1\right)}
Propriété
La nature de la trajectoire est relié au signe de l'énergie mécanique :
Si Em > 0 , alors e > 1 et la trajectoire est une hyperbole .
Si Em = 0 , alors e = 1 et la trajectoire est une parabole .
Si Em < 0 , alors e < 1 et la trajectoire est une ellipse .
r
(
θ
)
=
p
1
+
e
cos
θ
{\displaystyle r(\theta )={p \over 1+e\cos \theta }}
La distance au foyer de l'ellipse est minimale quand
cos
θ
=
1
{\displaystyle \cos \theta =1}
:
r
m
i
n
=
r
P
=
p
1
+
e
{\displaystyle r_{min}=r_{P}={p \over 1+e}}
La distance au foyer de l'ellipse est maximale quand
cos
θ
=
−
1
{\displaystyle \cos \theta =-1}
:
r
m
a
x
=
r
A
=
p
1
−
e
{\displaystyle r_{max}=r_{A}={p \over 1-e}}
r
m
i
n
+
r
m
a
x
=
2
a
=
p
1
+
e
+
p
1
−
e
=
2
p
1
−
e
2
{\displaystyle r_{min}+r_{max}=2a={p \over 1+e}+{p \over 1-e}={2p \over 1-e^{2}}}
a
=
p
1
−
e
2
{\displaystyle a={p \over 1-e^{2}}}
c
=
a
−
r
m
i
n
=
p
1
−
e
2
−
p
1
+
e
=
p
1
−
e
2
−
p
(
1
−
e
)
(
1
+
e
)
(
1
−
e
)
=
p
−
p
+
p
e
1
−
e
2
{\displaystyle c=a-r_{min}={p \over 1-e^{2}}-{p \over 1+e}={p \over 1-e^{2}}-{p(1-e) \over (1+e)(1-e)}={p-p+pe \over 1-e^{2}}}
c
=
p
e
1
−
e
2
=
a
e
{\displaystyle c={pe \over 1-e^{2}}=a\,e}
e
=
c
a
{\displaystyle e={c \over a}}
r
P
=
a
−
c
=
a
−
a
e
=
a
(
1
−
e
)
{\displaystyle r_{P}=a-c=a-ae=a(1-e)}
r
A
=
a
+
c
=
a
+
a
e
=
a
(
1
+
e
)
{\displaystyle r_{A}=a+c=a+ae=a(1+e)}
Pour une ellipse, on a :
a
2
=
b
2
+
c
2
{\displaystyle a^{2}=b^{2}+c^{2}}
b
2
=
a
2
−
c
2
=
p
2
(
1
−
e
2
)
2
−
p
2
e
2
(
1
−
e
2
)
2
=
p
2
(
1
−
e
2
)
(
1
−
e
2
)
2
=
p
2
(
1
−
e
2
)
{\displaystyle b^{2}=a^{2}-c^{2}={p^{2} \over (1-e^{2})^{2}}-{p^{2}e^{2} \over (1-e^{2})^{2}}={p^{2}(1-e^{2}) \over (1-e^{2})^{2}}={p^{2} \over (1-e^{2})}}
b
=
p
(
1
−
e
2
)
=
p
a
p
=
a
p
{\displaystyle b={p \over {\sqrt {(1-e^{2})}}}=p{\sqrt {a \over p}}={\sqrt {ap}}}
b
=
a
p
{\displaystyle b={\sqrt {ap}}}
Surface balayée pendant une période
modifier
Vitesse aréolaire
d
S
d
t
=
C
2
{\displaystyle {dS \over dt}={C \over 2}}
Pendant une période T :
S
=
π
a
b
=
1
2
C
T
{\displaystyle S=\pi \,a\,b={1 \over 2}C\,T}
T
2
=
4
π
2
a
2
b
2
C
2
=
4
π
2
a
2
a
p
C
2
=
4
π
2
a
3
m
K
{\displaystyle T^{2}={4\pi ^{2}a^{2}b^{2} \over C^{2}}={4\pi ^{2}a^{2}ap \over C^{2}}={4\pi ^{2}a^{3}m \over K}}
T
=
2
π
m
a
3
K
{\displaystyle T=2\pi {\sqrt {ma^{3} \over K}}}
T
2
a
3
=
4
π
2
m
K
=
4
π
2
m
K
{\displaystyle {T^{2} \over a^{3}}={4\pi ^{2}m \over K}={4\pi ^{2}m \over K}}