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En raison de limitations techniques, la typographie souhaitable du titre, «
Cinématique (Expert) : Introduction à la cinématique, dérivation d'une fonction vectorielle Cinématique (Expert)/Introduction à la cinématique, dérivation d'une fonction vectorielle », n'a pu être restituée correctement ci-dessus.
Dérivée d'une fonction réelle x :
x
˙
{\displaystyle {\dot {x}}}
Vecteur position :
O
M
(
t
)
→
{\displaystyle {\overrightarrow {OM(t)}}}
Vecteur vitesse :
d
O
M
(
t
)
→
d
t
=
V
m
1
/
0
→
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} {\overrightarrow {OM(t)}}}{\mathrm {d} t}}={\overrightarrow {Vm_{1/0}}}}
Vecteur accélération :
d
2
O
M
(
t
)
→
d
t
2
=
Γ
m
1
/
0
→
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} ^{2}{\overrightarrow {OM(t)}}}{\mathrm {d} t^{2}}}={\overrightarrow {\Gamma m_{1/0}}}}
Dans l'espace réel
R
3
{\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}
muni d'une base
B
(
i
→
,
j
→
,
k
→
)
{\displaystyle B({\vec {i}},{\vec {j}},{\vec {k}})}
, on définit une fonction vectorielle
u
(
t
)
→
{\displaystyle {\overrightarrow {u_{(t)}}}}
telle que :
u
(
t
)
→
=
u
1
(
t
)
i
→
+
u
2
(
t
)
j
→
+
u
3
(
t
)
k
→
{\displaystyle {\overrightarrow {u_{(t)}}}=u_{1}(t){\vec {i}}+u_{2}(t){\vec {j}}+u_{3}(t){\vec {k}}}
.
On suppose
u
(
t
)
→
{\displaystyle {\overrightarrow {u_{(t)}}}}
continue et suffisamment dérivable sur l'espace d'étude.
Dérivation d'une fonction vectorielle définie dans la base B, par rapport à la base B
modifier
Soit
u
(
t
)
→
{\displaystyle {\overrightarrow {u_{(t)}}}}
définie dans B telle que :
u
(
t
)
→
=
u
1
(
t
)
i
→
+
u
2
(
t
)
j
→
+
u
3
(
t
)
k
→
{\displaystyle {\overrightarrow {u_{(t)}}}=u_{1}(t){\vec {i}}+u_{2}(t){\vec {j}}+u_{3}(t){\vec {k}}}
.
La dérivée de la fonction vectorielle u dans la base B et par rapport au paramètre t est définie de la manière suivante :
d
u
(
t
)
→
d
t
=
(
d
d
t
u
1
(
t
)
)
i
→
+
(
d
d
t
u
2
(
t
)
)
j
→
+
(
d
d
t
u
3
(
t
)
)
k
→
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} {\overrightarrow {u_{(t)}}}}{\mathrm {d} t}}=\left({\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}u_{1}(t)\right){\vec {i}}+\left({\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}u_{2}(t)\right){\vec {j}}+\left({\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}u_{3}(t)\right){\vec {k}}}
Propriété
d
u
(
t
)
→
d
t
=
u
˙
1
(
t
)
i
→
+
u
˙
2
(
t
)
j
→
+
u
˙
3
(
t
)
k
→
{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} {\overrightarrow {u_{(t)}}}}{\mathrm {d} t}}={\dot {u}}_{1}(t){\vec {i}}+{\dot {u}}_{2}(t){\vec {j}}+{\dot {u}}_{3}(t){\vec {k}}}
En clair, si tout se passe dans la même base B, la dérivation de la fonction vectorielle consiste à dériver chacune de ses composantes. Les composantes étant en général des fonctions d'une seule variable, le temps, ce travail peut donc être considéré comme simple.
Dérivation d'une fonction vectorielle définie dans la base B, par rapport à la base
B
0
{\displaystyle B_{0}}
modifier
Soit
u
(
t
)
→
{\displaystyle {\overrightarrow {u_{(t)}}}}
définie dans B telle que :
u
(
t
)
→
=
u
1
(
t
)
i
→
+
u
2
(
t
)
j
→
+
u
3
(
t
)
k
→
{\displaystyle {\overrightarrow {u_{(t)}}}=u_{1}(t){\vec {i}}+u_{2}(t){\vec {j}}+u_{3}(t){\vec {k}}}
.
On définit une deuxième base
B
0
{\displaystyle B_{0}}
orthogonale directe
B
0
(
i
0
→
,
j
0
→
,
k
0
→
)
{\displaystyle B_{0}({\overrightarrow {i_{0}}},{\overrightarrow {j_{0}}},{\overrightarrow {k_{0}}})}
. Nous observons la dérivation dans
B
0
{\displaystyle B_{0}}
de la fonction
u
(
t
)
→
{\displaystyle {\overrightarrow {u_{(t)}}}}
définie dans B:
Vecteur instantané de rotation dans le cas d'une rotation plane
modifier