En raison de limitations techniques, la typographie souhaitable du titre, «
Exercice : Calculs d'intégrales doublesIntégrale double/Exercices/Calculs d'intégrales doubles », n'a pu être restituée correctement ci-dessus.
Calculer
∬
[
0
,
1
]
×
[
0
,
π
2
[
d
x
d
y
1
+
x
2
tan
2
y
{\displaystyle \iint _{\left[0,1\right]\times \left[0,{\frac {\pi }{2}}\right[}{\frac {\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}{1+x^{2}\tan ^{2}y}}}
;
∬
[
0
,
1
]
2
d
x
d
y
(
x
+
y
+
1
)
2
{\displaystyle \iint _{\left[0,1\right]^{2}}{\frac {\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}{(x+y+1)^{2}}}}
;
∬
[
−
1
,
1
]
×
[
1
,
2
]
x
2
y
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{\left[-1,1\right]\times \left[1,2\right]}{\frac {x^{2}}{y}}\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
;
∬
[
0
,
π
2
]
×
[
0
,
π
2
]
sin
(
x
+
y
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{\left[0,{\frac {\pi }{2}}\right]\times \left[0,{\frac {\pi }{2}}\right]}\sin(x+y)\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
;
∬
[
3
,
7
]
×
[
−
2
,
2
]
x
1
+
x
y
+
x
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{\left[3,7\right]\times \left[-2,2\right]}{\frac {x}{\sqrt {1+xy+x^{2}}}}\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
.
Solution
∫
0
π
/
2
d
y
1
+
x
2
tan
2
y
=
∫
0
+
∞
d
t
(
1
+
t
2
)
(
1
+
x
2
t
2
)
=
1
1
−
x
2
∫
0
+
∞
(
1
1
+
t
2
−
x
2
1
+
x
2
t
2
)
d
t
=
1
1
−
x
2
(
π
2
−
x
π
2
)
=
π
2
(
1
+
x
)
{\displaystyle \int _{0}^{\pi /2}{\frac {\mathrm {d} y}{1+x^{2}\tan ^{2}y}}=\int _{0}^{+\infty }{\frac {\mathrm {d} t}{\left(1+t^{2}\right)\left(1+x^{2}t^{2}\right)}}={\frac {1}{1-x^{2}}}\int _{0}^{+\infty }\left({\frac {1}{1+t^{2}}}-{\frac {x^{2}}{1+x^{2}t^{2}}}\right)\,\mathrm {d} t={\frac {1}{1-x^{2}}}\left({\frac {\pi }{2}}-{\frac {x\pi }{2}}\right)={\frac {\pi }{2(1+x)}}}
.
∫
0
1
π
2
(
1
+
x
)
d
x
=
π
2
ln
2
{\displaystyle \int _{0}^{1}{\frac {\pi }{2(1+x)}}\,\mathrm {d} x={\frac {\pi }{2}}\ln 2}
.
∫
0
1
d
y
(
x
+
y
+
1
)
2
=
[
−
1
x
+
y
+
1
]
0
1
=
1
x
+
1
−
1
x
+
2
{\displaystyle \int _{0}^{1}{\frac {\mathrm {d} y}{(x+y+1)^{2}}}=\left[-{\frac {1}{x+y+1}}\right]_{0}^{1}={\frac {1}{x+1}}-{\frac {1}{x+2}}}
.
∫
0
1
(
1
x
+
1
−
1
x
+
2
)
d
x
=
[
ln
x
+
1
x
+
2
]
0
1
=
ln
2
3
−
ln
1
2
=
ln
4
3
{\displaystyle \int _{0}^{1}\left({\frac {1}{x+1}}-{\frac {1}{x+2}}\right)\,\mathrm {d} x=\left[\ln {\frac {x+1}{x+2}}\right]_{0}^{1}=\ln {\frac {2}{3}}-\ln {\frac {1}{2}}=\ln {\frac {4}{3}}}
.
∫
−
1
1
x
2
d
x
∫
1
2
d
y
y
=
[
x
3
3
]
−
1
1
[
ln
y
]
1
2
=
2
ln
2
3
{\displaystyle \int _{-1}^{1}x^{2}\,\mathrm {d} x\int _{1}^{2}{\frac {\mathrm {d} y}{y}}=\left[{\frac {x^{3}}{3}}\right]_{-1}^{1}\left[\ln y\right]_{1}^{2}={\frac {2\ln 2}{3}}}
.
∫
0
π
/
2
cos
x
d
x
∫
0
π
/
2
sin
y
d
y
+
∫
0
π
/
2
sin
x
d
x
∫
0
π
/
2
cos
y
d
y
=
2
[
sin
]
0
π
/
2
[
−
cos
]
0
π
/
2
=
2
{\displaystyle \int _{0}^{\pi /2}\cos x\,\mathrm {d} x\int _{0}^{\pi /2}\sin y\,\mathrm {d} y+\int _{0}^{\pi /2}\sin x\,\mathrm {d} x\int _{0}^{\pi /2}\cos y\,\mathrm {d} y=2\left[\sin \right]_{0}^{\pi /2}\left[-\cos \right]_{0}^{\pi /2}=2}
.
Pour
x
≥
1
{\displaystyle x\geq 1}
,
∫
−
2
2
d
y
1
+
x
2
+
x
y
=
2
x
[
1
+
x
2
+
x
y
]
−
2
2
=
2
x
(
(
x
+
1
)
−
(
x
−
1
)
)
=
4
x
{\displaystyle \int _{-2}^{2}{\frac {\mathrm {d} y}{\sqrt {1+x^{2}+xy}}}={\frac {2}{x}}\left[{\sqrt {1+x^{2}+xy}}\right]_{-2}^{2}={\frac {2}{x}}\left((x+1)-(x-1)\right)={\frac {4}{x}}}
.
∫
3
7
x
4
x
d
x
=
16
{\displaystyle \int _{3}^{7}x{\frac {4}{x}}\,\mathrm {d} x=16}
.
Calculer :
si
D
{\displaystyle D}
est le triangle
x
,
y
≥
0
,
x
+
y
≤
1
{\displaystyle x,y\geq 0,\;x+y\leq 1}
:
∬
D
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}(x^{2}+y^{2})\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
,
∬
D
x
y
(
x
+
y
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}xy(x+y)\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
,
∬
D
(
x
+
y
)
e
−
x
e
−
y
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}(x+y)\operatorname {e} ^{-x}\operatorname {e} ^{-y}\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
;
∬
D
x
d
x
d
y
1
+
x
2
+
y
2
{\displaystyle \iint _{D}{\frac {x\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}{\sqrt {1+x^{2}+y^{2}}}}}
où
D
{\displaystyle D}
est le domaine défini par
0
≤
y
2
≤
2
x
≤
4
{\displaystyle 0\leq y^{2}\leq 2x\leq 4}
;
∬
D
x
y
1
+
x
2
+
y
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}{\frac {xy}{1+x^{2}+y^{2}}}\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
où
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
[
0
,
1
]
2
∣
x
2
+
y
2
≥
1
}
{\displaystyle D=\{(x,y)\in [0,1]^{2}\mid x^{2}+y^{2}\geq 1\}}
;
∬
D
(
x
+
y
)
sin
x
sin
y
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}(x+y)\sin x\sin y\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
où
D
{\displaystyle D}
est le triangle
x
,
y
≥
0
,
x
+
y
≤
π
{\displaystyle x,y\geq 0,\;x+y\leq \pi }
;
∬
D
(
x
+
y
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}(x+y)\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
où
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
1
≥
x
≥
0
,
x
2
≤
y
≤
x
}
{\displaystyle D=\{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid 1\geq x\geq 0,\;x^{2}\leq y\leq x\}}
;
∬
D
d
x
d
y
(
x
+
y
)
3
{\displaystyle \iint _{D}{\frac {\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}{(x+y)^{3}}}}
où
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
3
>
x
>
1
,
y
>
2
,
x
+
y
<
5
}
{\displaystyle D=\{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid 3>x>1,\;y>2,\;x+y<5\}}
;
∬
D
cos
(
x
y
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}\cos(xy)\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
où
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
2
≥
x
≥
1
,
0
≤
x
y
≤
2
}
{\displaystyle D=\{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid 2\geq x\geq 1,\;0\leq xy\leq 2\}}
;
∬
D
x
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}x\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
où
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
y
≥
0
,
x
−
y
+
1
≥
0
,
x
+
2
y
−
4
≤
0
}
{\displaystyle D=\{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid y\geq 0,\;x-y+1\geq 0,\;x+2y-4\leq 0\}}
;
∬
D
x
y
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}xy\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
où
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
x
,
y
≥
0
,
x
y
+
x
+
y
≤
1
}
{\displaystyle D=\{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid x,y\geq 0,\;xy+x+y\leq 1\}}
.
Solution
Remarque : un bon réflexe est de contrôler le signe du résultat, souvent prévisiblement positif.
∫
0
1
−
x
(
x
2
+
y
2
)
d
y
=
[
x
2
y
+
y
3
3
]
0
1
−
x
=
(
1
−
x
)
(
3
x
2
+
(
1
−
x
)
2
)
3
=
−
4
x
3
+
6
x
2
−
3
x
+
1
3
{\displaystyle \int _{0}^{1-x}(x^{2}+y^{2})\,\mathrm {d} y=\left[x^{2}y+{\frac {y^{3}}{3}}\right]_{0}^{1-x}={\frac {(1-x)\left(3x^{2}+(1-x)^{2}\right)}{3}}={\frac {-4x^{3}+6x^{2}-3x+1}{3}}}
et
1
3
∫
0
1
(
−
4
x
3
+
6
x
2
−
3
x
+
1
)
d
x
=
1
3
(
−
1
+
2
−
3
2
+
1
)
=
1
6
{\displaystyle {\frac {1}{3}}\int _{0}^{1}\left(-4x^{3}+6x^{2}-3x+1\right)\,\mathrm {d} x={\frac {1}{3}}\left(-1+2-{\frac {3}{2}}+1\right)={\frac {1}{6}}}
.
∫
0
1
−
x
x
y
(
x
+
y
)
d
y
=
[
x
2
y
2
2
+
x
y
3
3
]
0
1
−
x
=
x
(
1
−
x
)
2
(
3
x
+
2
(
1
−
x
)
)
6
=
x
4
−
3
x
2
+
2
x
6
{\displaystyle \int _{0}^{1-x}xy(x+y)\,\mathrm {d} y=\left[{\frac {x^{2}y^{2}}{2}}+{\frac {xy^{3}}{3}}\right]_{0}^{1-x}={\frac {x(1-x)^{2}\left(3x+2(1-x)\right)}{6}}={\frac {x^{4}-3x^{2}+2x}{6}}}
et
1
6
∫
0
1
(
x
4
−
3
x
2
+
2
x
)
d
x
=
1
6
(
1
5
−
1
+
1
)
=
1
30
{\displaystyle {\frac {1}{6}}\int _{0}^{1}\left(x^{4}-3x^{2}+2x\right)\,\mathrm {d} x={\frac {1}{6}}\left({\frac {1}{5}}-1+1\right)={\frac {1}{30}}}
.
∫
0
1
−
x
(
x
+
y
)
−
4
x
3
+
6
x
2
−
3
x
+
1
3
d
y
=
[
−
(
x
+
y
)
e
−
y
]
0
1
−
x
+
∫
0
1
−
x
e
−
y
d
y
=
[
−
(
x
+
y
+
1
)
e
−
y
]
0
1
−
x
=
(
x
+
1
)
−
2
e
x
−
1
{\displaystyle \int _{0}^{1-x}(x+y){\frac {-4x^{3}+6x^{2}-3x+1}{3}}\,\mathrm {d} y=\left[-(x+y)\operatorname {e} ^{-y}\right]_{0}^{1-x}+\int _{0}^{1-x}\operatorname {e} ^{-y}\,\mathrm {d} y=\left[-(x+y+1)\operatorname {e} ^{-y}\right]_{0}^{1-x}=(x+1)-2\operatorname {e} ^{x-1}}
et
∫
0
1
(
(
x
+
1
)
−
2
e
x
−
1
)
e
−
x
d
x
=
∫
0
1
(
(
x
+
1
)
e
−
x
−
2
e
)
d
x
=
−
2
e
−
[
(
x
+
1
)
e
−
x
]
0
1
+
∫
0
1
e
−
x
d
x
=
2
−
5
e
{\displaystyle \int _{0}^{1}\left((x+1)-2\operatorname {e} ^{x-1}\right)\operatorname {e} ^{-x}\,\mathrm {d} x=\int _{0}^{1}\left((x+1)\operatorname {e} ^{-x}-{\frac {2}{\mathrm {e} }}\right)\,\mathrm {d} x=-{\frac {2}{\mathrm {e} }}-\left[(x+1)\operatorname {e} ^{-x}\right]_{0}^{1}+\int _{0}^{1}\operatorname {e} ^{-x}\,\mathrm {d} x=2-{\frac {5}{\mathrm {e} }}}
. Remarques :
par symétrie, cette intégrale se simplifie a priori en
2
∬
D
x
e
−
x
e
−
y
d
x
d
y
{\displaystyle 2\iint _{D}x\operatorname {e} ^{-x}\operatorname {e} ^{-y}\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
;
l'intégrande est alors un produit mais pas le domaine hélas ;
on peut, si l'on préfère, commencer par un changement de variable
(
x
,
y
)
↦
(
x
,
x
+
y
)
{\displaystyle (x,y)\mapsto (x,x+y)}
.
∫
y
2
/
2
2
x
d
x
1
+
y
2
+
x
2
=
∫
y
4
/
4
4
d
u
2
1
+
y
2
+
u
=
5
+
y
2
−
y
2
2
−
1
{\displaystyle \int _{y^{2}/2}^{2}{\frac {x\,\mathrm {d} x}{\sqrt {1+y^{2}+x^{2}}}}=\int _{y^{4}/4}^{4}{\frac {\mathrm {d} u}{2{\sqrt {1+y^{2}+u}}}}={\sqrt {5+y^{2}}}-{\frac {y^{2}}{2}}-1}
. En posant
s
=
y
5
+
y
2
{\displaystyle s={\frac {y}{\sqrt {5+y^{2}}}}}
, on trouve
∫
0
2
5
+
y
2
d
y
=
5
∫
0
2
/
3
d
s
(
1
−
s
2
)
2
=
5
4
[
2
s
1
−
s
2
+
ln
1
+
s
1
−
s
]
0
2
/
3
=
3
+
5
ln
5
4
{\displaystyle \int _{0}^{2}{\sqrt {5+y^{2}}}\,\mathrm {d} y=5\int _{0}^{2/3}{\frac {\mathrm {d} s}{\left(1-s^{2}\right)^{2}}}={\frac {5}{4}}\left[{\frac {2s}{1-s^{2}}}+\ln {\frac {1+s}{1-s}}\right]_{0}^{2/3}=3+{\frac {5\ln 5}{4}}}
. Finalement,
∬
D
x
d
x
d
y
1
+
x
2
+
y
2
=
3
+
5
ln
5
4
−
[
y
3
6
+
y
]
0
2
=
3
+
5
ln
5
4
−
10
3
=
5
ln
5
4
−
1
3
{\displaystyle \iint _{D}{\frac {x\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}{\sqrt {1+x^{2}+y^{2}}}}=3+{\frac {5\ln 5}{4}}-\left[{\frac {y^{3}}{6}}+y\right]_{0}^{2}=3+{\frac {5\ln 5}{4}}-{\frac {10}{3}}={\frac {5\ln 5}{4}}-{\frac {1}{3}}}
.
∫
1
−
x
2
1
y
1
+
x
2
+
y
2
d
y
=
1
2
[
ln
(
1
+
x
2
+
y
2
)
]
1
−
x
2
1
=
1
2
ln
2
+
x
2
2
{\displaystyle \int _{\sqrt {1-x^{2}}}^{1}{\frac {y}{1+x^{2}+y^{2}}}\,\mathrm {d} y={\frac {1}{2}}\left[\ln(1+x^{2}+y^{2})\right]_{\sqrt {1-x^{2}}}^{1}={\frac {1}{2}}\ln {\frac {2+x^{2}}{2}}}
et
∫
0
1
x
2
ln
2
+
x
2
2
d
x
=
1
2
∫
1
3
/
2
ln
t
d
t
=
1
2
[
t
ln
t
−
t
]
1
3
/
2
=
1
2
(
3
2
ln
3
2
−
3
2
+
1
)
=
3
4
ln
3
2
−
1
4
{\displaystyle \int _{0}^{1}{\frac {x}{2}}\ln {\frac {2+x^{2}}{2}}\,\mathrm {d} x={\frac {1}{2}}\int _{1}^{3/2}\ln t\,\mathrm {d} t={\frac {1}{2}}\left[t\ln t-t\right]_{1}^{3/2}={\frac {1}{2}}\left({\frac {3}{2}}\ln {\frac {3}{2}}-{\frac {3}{2}}+1\right)={\frac {3}{4}}\ln {\frac {3}{2}}-{\frac {1}{4}}}
.
∫
0
π
−
x
(
x
+
y
)
sin
y
d
y
=
[
−
(
x
+
y
)
cos
y
]
0
π
−
x
+
∫
0
π
−
x
cos
y
d
y
=
[
sin
y
−
(
x
+
y
)
cos
y
]
0
π
−
x
=
sin
x
+
π
cos
x
+
x
{\displaystyle \int _{0}^{\pi -x}(x+y)\sin y\,\mathrm {d} y=\left[-(x+y)\cos y\right]_{0}^{\pi -x}+\int _{0}^{\pi -x}\cos y\,\mathrm {d} y=\left[\sin y-(x+y)\cos y\right]_{0}^{\pi -x}=\sin x+\pi \cos x+x}
et
∫
0
π
sin
x
(
sin
x
+
π
cos
x
+
x
)
d
x
=
∫
0
π
(
1
−
cos
(
2
x
)
2
+
π
sin
(
2
x
)
2
+
x
sin
x
)
d
x
=
[
x
2
−
sin
(
2
x
)
4
−
π
cos
(
2
x
)
4
−
x
cos
x
+
sin
x
]
0
π
=
π
2
−
π
4
+
π
+
π
4
=
3
π
2
{\displaystyle \int _{0}^{\pi }\sin x\left(\sin x+\pi \cos x+x\right)\,\mathrm {d} x=\int _{0}^{\pi }\left({\frac {1-\cos(2x)}{2}}+{\frac {\pi \sin(2x)}{2}}+x\sin x\right)\,\mathrm {d} x=\left[{\frac {x}{2}}-{\frac {\sin(2x)}{4}}-{\frac {\pi \cos(2x)}{4}}-x\cos x+\sin x\right]_{0}^{\pi }={\frac {\pi }{2}}{\cancel {-{\frac {\pi }{4}}}}+\pi {\cancel {+{\frac {\pi }{4}}}}={\frac {3\pi }{2}}}
.
∫
x
2
x
(
x
+
y
)
d
y
=
[
x
y
+
y
2
2
]
x
2
x
=
−
x
4
−
2
x
3
+
3
x
2
2
{\displaystyle \int _{x^{2}}^{x}(x+y)\,\mathrm {d} y=\left[xy+{\frac {y^{2}}{2}}\right]_{x^{2}}^{x}={\frac {-x^{4}-2x^{3}+3x^{2}}{2}}}
et
1
2
∫
0
1
(
−
x
4
−
2
x
3
+
3
x
2
)
d
x
=
1
2
(
−
1
5
−
1
2
+
1
)
=
3
20
{\displaystyle {\frac {1}{2}}\int _{0}^{1}\left(-x^{4}-2x^{3}+3x^{2}\right)\,\mathrm {d} x={\frac {1}{2}}\left(-{\frac {1}{5}}-{\frac {1}{2}}+1\right)={\frac {3}{20}}}
.
∫
2
5
−
x
d
y
(
x
+
y
)
3
=
[
−
1
2
(
x
+
y
)
2
]
2
5
−
x
=
−
1
2
(
1
5
2
−
1
(
x
+
2
)
2
)
{\displaystyle \int _{2}^{5-x}{\frac {\mathrm {d} y}{(x+y)^{3}}}=\left[{\frac {-1}{2(x+y)^{2}}}\right]_{2}^{5-x}=-{\frac {1}{2}}\left({\frac {1}{5^{2}}}-{\frac {1}{(x+2)^{2}}}\right)}
et
−
1
2
∫
1
3
(
1
5
2
−
1
(
x
+
2
)
2
)
d
x
=
−
1
2
[
x
5
2
+
1
x
+
2
]
1
3
=
−
1
2
(
3
−
1
5
2
+
1
5
−
1
3
)
=
2
75
{\displaystyle -{\frac {1}{2}}\int _{1}^{3}\left({\frac {1}{5^{2}}}-{\frac {1}{(x+2)^{2}}}\right)\,\mathrm {d} x=-{\frac {1}{2}}\left[{\frac {x}{5^{2}}}+{\frac {1}{x+2}}\right]_{1}^{3}=-{\frac {1}{2}}\left({\frac {3-1}{5^{2}}}+{\frac {1}{5}}-{\frac {1}{3}}\right)={\frac {2}{75}}}
. Ou en intégrant d'abord par rapport à
x
{\displaystyle x}
:
∫
1
5
−
y
d
x
(
x
+
y
)
3
=
[
−
1
2
(
x
+
y
)
2
]
1
5
−
y
=
−
1
2
(
1
5
2
−
1
(
y
+
1
)
2
)
{\displaystyle \int _{1}^{5-y}{\frac {\mathrm {d} x}{(x+y)^{3}}}=\left[{\frac {-1}{2(x+y)^{2}}}\right]_{1}^{5-y}=-{\frac {1}{2}}\left({\frac {1}{5^{2}}}-{\frac {1}{(y+1)^{2}}}\right)}
et
−
1
2
∫
2
4
(
1
5
2
−
1
(
y
+
1
)
2
)
d
y
=
−
1
2
[
y
5
2
+
1
y
+
1
]
2
4
=
⋯
=
2
75
{\displaystyle -{\frac {1}{2}}\int _{2}^{4}\left({\frac {1}{5^{2}}}-{\frac {1}{(y+1)^{2}}}\right)\,\mathrm {d} y=-{\frac {1}{2}}\left[{\frac {y}{5^{2}}}+{\frac {1}{y+1}}\right]_{2}^{4}=\dots ={\frac {2}{75}}}
.
∫
0
2
/
x
cos
(
x
y
)
d
y
=
1
x
[
sin
(
x
y
)
]
0
2
/
x
=
sin
2
x
{\displaystyle \int _{0}^{2/x}\cos(xy)\,\mathrm {d} y={\frac {1}{x}}\left[\sin(xy)\right]_{0}^{2/x}={\frac {\sin 2}{x}}}
et
∫
1
2
sin
2
x
d
x
=
sin
2
ln
2
{\displaystyle \int _{1}^{2}{\frac {\sin 2}{x}}\,\mathrm {d} x=\sin 2\ln 2}
.
Les deux droites
y
=
x
+
1
{\displaystyle y=x+1}
et
y
=
4
−
x
2
{\displaystyle y={\frac {4-x}{2}}}
s'intersectent au point
x
=
2
3
,
y
=
5
3
{\displaystyle x={\frac {2}{3}},\;y={\frac {5}{3}}}
.
∫
−
1
2
/
3
x
(
1
+
x
)
d
x
+
∫
2
/
3
4
x
4
−
x
2
d
x
=
[
x
2
2
+
x
3
3
]
−
1
2
/
3
+
[
x
2
−
x
3
6
]
2
/
3
4
=
2
9
+
8
81
−
1
2
+
1
3
+
16
−
32
3
−
4
9
+
4
81
=
275
54
≈
5
,
09
{\displaystyle \int _{-1}^{2/3}x(1+x)\,\mathrm {d} x+\int _{2/3}^{4}x{\frac {4-x}{2}}\,\mathrm {d} x=\left[{\frac {x^{2}}{2}}+{\frac {x^{3}}{3}}\right]_{-1}^{2/3}+\left[x^{2}-{\frac {x^{3}}{6}}\right]_{2/3}^{4}={\frac {2}{9}}+{\frac {8}{81}}-{\frac {1}{2}}+{\frac {1}{3}}+16-{\frac {32}{3}}-{\frac {4}{9}}+{\frac {4}{81}}={\frac {275}{54}}\approx 5{,}09}
. Ou en intégrant d'abord par rapport à
x
{\displaystyle x}
:
∫
y
−
1
4
−
2
y
x
d
x
=
(
4
−
2
y
)
2
−
(
y
−
1
)
2
2
=
3
y
2
−
14
y
+
15
2
{\displaystyle \int _{y-1}^{4-2y}x\,\mathrm {d} x={\frac {(4-2y)^{2}-(y-1)^{2}}{2}}={\frac {3y^{2}-14y+15}{2}}}
et
1
2
∫
0
5
/
3
(
3
y
2
−
14
y
+
15
)
d
y
=
1
2
(
(
5
3
)
3
−
7
(
5
3
)
2
+
15
5
3
)
=
275
54
{\displaystyle {\frac {1}{2}}\int _{0}^{5/3}\left(3y^{2}-14y+15\right)\,\mathrm {d} y={\frac {1}{2}}\left(\left({\frac {5}{3}}\right)^{3}-7\left({\frac {5}{3}}\right)^{2}+15{\frac {5}{3}}\right)={\frac {275}{54}}}
.
∫
0
1
−
x
1
+
x
y
d
y
=
(
1
−
x
)
2
2
(
1
+
x
)
2
{\displaystyle \int _{0}^{\frac {1-x}{1+x}}y\,\mathrm {d} y={\frac {(1-x)^{2}}{2(1+x)^{2}}}}
et (décomposition en éléments simples )
x
(
1
−
x
)
2
(
1
+
x
)
2
=
x
−
4
+
8
x
+
1
−
4
(
x
+
1
)
2
{\displaystyle {\frac {x(1-x)^{2}}{(1+x)^{2}}}=x-4+{\frac {8}{x+1}}-{\frac {4}{(x+1)^{2}}}}
1
2
∫
0
1
x
(
1
−
x
)
2
(
1
+
x
)
2
d
x
=
[
x
2
4
−
2
x
+
4
ln
(
x
+
1
)
+
2
x
+
1
]
0
1
=
4
ln
2
−
11
4
{\displaystyle {\frac {1}{2}}\int _{0}^{1}{\frac {x(1-x)^{2}}{(1+x)^{2}}}\,\mathrm {d} x=\left[{\frac {x^{2}}{4}}-2x+4\ln(x+1)+{\frac {2}{x+1}}\right]_{0}^{1}=4\ln 2-{\frac {11}{4}}}
.
On considère le domaine plan
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
x
≥
0
,
2
x
2
≤
y
≤
3
}
{\displaystyle D=\{\left(x,y\right)\in \mathbb {R} ^{2}\mid x\geq 0,\;2x^{2}\leq y\leq 3\}}
et la surface
S
=
{
(
x
,
y
,
z
)
∈
R
3
∣
(
x
,
y
)
∈
D
,
z
=
x
+
y
}
{\displaystyle S=\{\left(x,y,z\right)\in \mathbb {R} ^{3}\mid \left(x,y\right)\in D,\;z=x+y\}}
.
Dessiner
D
{\displaystyle D}
et calculer son aire et son périmètre.
Déterminer le centre d'inertie (ou centre de gravité)
G
{\displaystyle G}
de
D
{\displaystyle D}
, défini par
(
∬
D
1
d
x
d
y
)
O
G
→
=
∬
D
O
M
→
d
x
d
y
{\displaystyle \left(\iint _{D}1\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y\right){\overrightarrow {OG}}=\iint _{D}{\overrightarrow {OM}}\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
.
Calculer
∬
D
(
x
+
y
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}\left(x+y\right)\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y}
. Quelle en est l'interprétation en termes de volume ?
Déterminer l'aire de
S
{\displaystyle S}
.
Solution
D
{\displaystyle D}
est le triangle curviligne compris entre l'axe
(
O
y
)
{\displaystyle (Oy)}
, le segment de la parabole
y
=
2
x
2
{\displaystyle y=2x^{2}}
d'extrémités
O
{\displaystyle O}
et
A
(
3
/
2
,
3
)
{\displaystyle A\left({\sqrt {3/2}},3\right)}
(
3
/
2
≈
1
,
22
{\displaystyle {\sqrt {3/2}}\approx 1{,}22}
), et le segment horizontal joignant
A
{\displaystyle A}
à
(
O
y
)
{\displaystyle (Oy)}
. Graphique Google .
Son aire est donc
A
(
D
)
=
∫
0
3
/
2
(
3
−
2
x
2
)
d
x
=
[
3
x
−
2
x
3
3
]
0
3
/
2
=
3
2
(
3
−
2
3
/
2
2
3
)
=
6
{\displaystyle {\mathcal {A}}(D)=\int _{0}^{\sqrt {3/2}}\left(3-2x^{2}\right)\,\mathrm {d} x=\left[3x-{\frac {2x^{3}}{3}}\right]_{0}^{\sqrt {3/2}}={\sqrt {\frac {3}{2}}}\left(3-{\frac {2{\sqrt {3/2}}^{2}}{3}}\right)={\sqrt {6}}}
.
Et son périmètre est
P
=
3
+
3
2
+
I
{\displaystyle P=3+{\sqrt {\frac {3}{2}}}+I}
, avec
I
=
∫
0
3
/
2
1
+
(
4
x
)
2
d
x
{\displaystyle I=\int _{0}^{\sqrt {3/2}}{\sqrt {1+(4x)^{2}}}\,\mathrm {d} x}
. Effectuons le changement de variable
t
=
arsinh
(
4
x
)
,
4
x
=
sinh
t
,
4
d
x
=
cosh
t
d
t
,
1
+
(
4
x
)
2
=
cosh
t
{\displaystyle t=\operatorname {arsinh} (4x),\;4x=\sinh t,\;4\mathrm {d} x=\cosh t\;\mathrm {d} t,\;{\sqrt {1+(4x)^{2}}}=\cosh t}
. Ainsi,
4
I
=
∫
0
a
cosh
2
t
d
t
=
∫
0
a
1
+
cosh
(
2
t
)
2
d
t
=
a
2
+
sinh
(
2
a
)
4
=
a
+
sinh
a
cosh
a
2
{\displaystyle 4I=\int _{0}^{a}\cosh ^{2}t\,\mathrm {d} t=\int _{0}^{a}{\frac {1+\cosh(2t)}{2}}\,\mathrm {d} t={\frac {a}{2}}+{\frac {\sinh(2a)}{4}}={\frac {a+\sinh a\cosh a}{2}}}
avec
a
=
arsinh
(
4
3
/
2
)
=
ln
(
5
+
2
6
)
{\displaystyle a=\operatorname {arsinh} (4{\sqrt {3/2}})=\ln \left(5+2{\sqrt {6}}\right)}
(voir arsinh ), donc
I
=
ln
(
5
+
2
6
)
8
+
5
6
4
{\displaystyle I={\frac {\ln \left(5+2{\sqrt {6}}\right)}{8}}+{\frac {5{\sqrt {6}}}{4}}}
et
P
=
3
+
3
2
+
ln
(
5
+
2
6
)
8
+
5
6
4
≈
7
,
57
{\displaystyle P=3+{\sqrt {\frac {3}{2}}}+{\frac {\ln \left(5+2{\sqrt {6}}\right)}{8}}+{\frac {5{\sqrt {6}}}{4}}\approx 7{,}57}
.
∬
D
x
d
x
d
y
=
∫
0
3
/
2
(
∫
2
x
2
3
x
d
y
)
d
x
=
∫
0
3
/
2
x
(
3
−
2
x
2
)
d
x
=
[
3
x
2
2
−
x
4
2
]
0
3
/
2
=
9
8
{\displaystyle \iint _{D}x\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y=\int _{0}^{\sqrt {3/2}}\left(\int _{2x^{2}}^{3}x\,\mathrm {d} y\right)\,\mathrm {d} x=\int _{0}^{\sqrt {3/2}}x\left(3-2x^{2}\right)\,\mathrm {d} x=\left[{\frac {3x^{2}}{2}}-{\frac {x^{4}}{2}}\right]_{0}^{\sqrt {3/2}}={\frac {9}{8}}}
et
∬
D
y
d
x
d
y
=
∫
0
3
/
2
(
∫
2
x
2
3
y
d
y
)
d
x
=
∫
0
3
/
2
3
2
−
(
2
x
2
)
2
2
d
x
=
[
9
x
2
−
2
x
5
5
]
0
3
/
2
=
9
6
5
{\displaystyle \iint _{D}y\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y=\int _{0}^{\sqrt {3/2}}\left(\int _{2x^{2}}^{3}y\,\mathrm {d} y\right)\,\mathrm {d} x=\int _{0}^{\sqrt {3/2}}{\frac {3^{2}-(2x^{2})^{2}}{2}}\,\mathrm {d} x=\left[{\frac {9x}{2}}-{\frac {2x^{5}}{5}}\right]_{0}^{\sqrt {3/2}}={\frac {9{\sqrt {6}}}{5}}}
donc
x
G
=
9
/
8
6
≈
0
,
46
{\displaystyle x_{G}={\frac {9/8}{\sqrt {6}}}\approx 0{,}46}
et
y
G
=
9
6
/
5
6
=
9
5
=
1
,
8
{\displaystyle y_{G}={\frac {9{\sqrt {6}}/5}{\sqrt {6}}}={\frac {9}{5}}=1{,}8}
.
∬
D
(
x
+
y
)
d
x
d
y
=
9
8
+
9
6
5
≈
5
,
53
{\displaystyle \iint _{D}\left(x+y\right)\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y={\frac {9}{8}}+{\frac {9{\sqrt {6}}}{5}}\approx 5{,}53}
. C'est le volume du solide compris verticalement entre
D
{\displaystyle D}
et
S
{\displaystyle S}
.
M
=
(
x
,
y
,
x
+
y
)
,
u
=
∂
M
∂
x
=
(
1
,
0
,
1
)
,
v
=
∂
M
∂
y
=
(
0
,
1
,
1
)
,
u
∧
v
=
(
−
1
,
−
1
,
1
)
{\displaystyle M=\left(x,y,x+y\right),\;u={\frac {\partial M}{\partial x}}=\left(1,0,1\right),\;v={\frac {\partial M}{\partial y}}=\left(0,1,1\right),\;u\land v=\left(-1,-1,1\right)}
, donc
A
(
S
)
=
∬
D
‖
u
∧
v
‖
d
x
d
y
=
3
A
(
D
)
=
3
2
{\displaystyle {\mathcal {A}}(S)=\iint _{D}\|u\land v\|\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y={\sqrt {3}}\,{\mathcal {A}}(D)=3{\sqrt {2}}}
.
Pour
k
>
1
{\displaystyle k>1}
, déterminer le centre de gravité
(
x
k
,
y
k
)
{\displaystyle (x_{k},y_{k})}
du trapèze
D
k
{\displaystyle D_{k}}
de sommets
(
0
,
0
)
{\displaystyle (0,0)}
,
(
1
,
0
)
{\displaystyle (1,0)}
,
(
1
,
1
)
{\displaystyle (1,1)}
et
(
0
,
k
)
{\displaystyle (0,k)}
.
Solution
D
k
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
0
≤
x
≤
1
,
0
≤
y
≤
k
−
(
k
−
1
)
x
}
{\displaystyle D_{k}=\{\left(x,y\right)\in \mathbb {R} ^{2}\mid 0\leq x\leq 1,\;0\leq y\leq k-(k-1)x\}}
∬
D
k
1
d
x
d
y
=
∫
0
1
(
k
−
(
k
−
1
)
x
)
d
x
=
k
−
k
−
1
2
=
k
+
1
2
{\displaystyle \iint _{D_{k}}1\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y=\int _{0}^{1}\left(k-(k-1)x\right)\,\mathrm {d} x=k-{\frac {k-1}{2}}={\frac {k+1}{2}}}
∬
D
k
x
d
x
d
y
=
∫
0
1
(
k
x
−
(
k
−
1
)
x
2
)
d
x
=
k
2
−
k
−
1
3
=
k
+
2
6
{\displaystyle \iint _{D_{k}}x\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y=\int _{0}^{1}\left(kx-(k-1)x^{2}\right)\,\mathrm {d} x={\frac {k}{2}}-{\frac {k-1}{3}}={\frac {k+2}{6}}}
∬
D
k
y
d
x
d
y
=
∫
0
1
(
k
−
(
k
−
1
)
x
)
2
2
d
x
=
(
k
−
1
)
∫
1
k
t
2
2
d
t
=
1
k
−
1
∫
1
k
t
2
2
d
t
=
k
3
−
1
6
(
k
−
1
)
=
k
2
+
k
+
1
6
{\displaystyle \iint _{D_{k}}y\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y=\int _{0}^{1}{\frac {\left(k-(k-1)x\right)^{2}}{2}}\,\mathrm {d} x=(k-1)\int _{1}^{k}{\frac {t^{2}}{2}}\,\mathrm {d} t={\frac {1}{k-1}}\int _{1}^{k}{\frac {t^{2}}{2}}\,\mathrm {d} t={\frac {k^{3}-1}{6(k-1)}}={\frac {k^{2}+k+1}{6}}}
donc
x
k
=
k
+
2
6
2
k
+
1
=
k
+
2
3
(
k
+
1
)
{\displaystyle x_{k}={\frac {k+2}{6}}{\frac {2}{k+1}}={\frac {k+2}{3(k+1)}}}
et
y
k
=
k
2
+
k
+
1
6
2
k
+
1
=
k
2
+
k
+
1
3
(
k
+
1
)
{\displaystyle y_{k}={\frac {k^{2}+k+1}{6}}{\frac {2}{k+1}}={\frac {k^{2}+k+1}{3(k+1)}}}
.
Remarque : quand
k
→
1
{\displaystyle k\to 1}
,
(
x
k
,
y
k
)
→
(
1
/
2
,
1
/
2
)
{\displaystyle (x_{k},y_{k})\to (1/2,1/2)}
, le centre de gravité du carré
D
1
{\displaystyle D_{1}}
. Et quand
k
→
+
∞
{\displaystyle k\to +\infty }
,
(
x
k
,
y
k
)
∼
(
1
/
3
,
k
/
3
)
{\displaystyle (x_{k},y_{k})\sim (1/3,k/3)}
, le centre de gravité du triangle de sommets
(
0
,
0
)
{\displaystyle (0,0)}
,
(
1
,
0
)
{\displaystyle (1,0)}
et
(
0
,
k
)
{\displaystyle (0,k)}
.
Pour tout domaine
D
⊂
R
2
{\displaystyle D\subset \mathbb {R} ^{2}}
et toute application affine inversible
φ
:
R
2
→
R
2
{\displaystyle \varphi :\mathbb {R} ^{2}\to \mathbb {R} ^{2}}
, montrer que le centre de gravité de
φ
(
D
)
{\displaystyle \varphi (D)}
est
φ
(
G
)
{\displaystyle \varphi (G)}
, où
G
{\displaystyle G}
désigne le centre de gravité de
D
{\displaystyle D}
.
En déduire que si
D
{\displaystyle D}
est symétrique par rapport à un point
O
{\displaystyle O}
alors
G
=
O
{\displaystyle G=O}
.
Solution
Soit
Δ
{\displaystyle \Delta }
le déterminant de
φ
→
{\displaystyle {\vec {\varphi }}}
. Notons
O
′
=
φ
(
O
)
{\displaystyle O'=\varphi (O)}
et
G
′
=
φ
(
G
)
{\displaystyle G'=\varphi (G)}
. Alors,
∬
M
′
=
(
u
,
v
)
∈
φ
(
D
)
O
′
M
′
→
d
u
d
v
=
∬
M
=
(
x
,
y
)
∈
D
φ
→
(
O
M
→
)
|
Δ
|
d
x
d
y
=
|
Δ
|
φ
→
(
∬
D
O
M
→
d
x
d
y
)
=
|
Δ
|
φ
→
(
(
∬
D
1
d
x
d
y
)
O
G
→
)
=
(
∬
D
|
Δ
|
d
x
d
y
)
φ
→
(
O
G
→
)
=
(
∬
φ
(
D
)
1
d
u
d
v
)
O
′
G
′
→
{\displaystyle \iint _{M'=(u,v)\in \varphi (D)}{\overrightarrow {O'M'}}\,\mathrm {d} u\,\mathrm {d} v=\iint _{M=(x,y)\in D}{\vec {\varphi }}({\overrightarrow {OM}})|\Delta |\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y=|\Delta |{\vec {\varphi }}\left(\iint _{D}{\overrightarrow {OM}}\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y\right)=|\Delta |{\vec {\varphi }}\left(\left(\iint _{D}1\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y\right){\overrightarrow {OG}}\right)=\left(\iint _{D}|\Delta |\,\mathrm {d} x\,\mathrm {d} y\right){\vec {\varphi }}\left({\overrightarrow {OG}}\right)=\left(\iint _{\varphi (D)}1\,\mathrm {d} u\,\mathrm {d} v\right){\overrightarrow {O'G'}}}
, donc le centre de gravité de
φ
(
D
)
{\displaystyle \varphi (D)}
est
G
′
{\displaystyle G'}
.
En particulier, si
φ
(
D
)
=
D
{\displaystyle \varphi (D)=D}
alors
φ
(
G
)
=
G
{\displaystyle \varphi (G)=G}
. Or si
φ
{\displaystyle \varphi }
est la symétrie par rapport à
O
{\displaystyle O}
, son seul point fixe est
O
{\displaystyle O}
.
Dessiner le domaine
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
0
≤
x
≤
y
,
x
2
+
y
2
≤
1
}
{\displaystyle D=\{\left(x,y\right)\in \mathbb {R} ^{2}\mid 0\leq x\leq y,\;x^{2}+y^{2}\leq 1\}}
.
Calculer
∬
D
(
x
+
y
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}\left(x+y\right)\,\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
a) par calcul direct ;
b) en passant en coordonnées polaires.
Solution
1.
D
{\displaystyle D}
est le secteur du disque unité délimité par les deux demi-droites
y
=
x
,
x
≥
0
{\displaystyle y=x,\,x\geq 0}
et
x
=
0
,
y
≥
0
{\displaystyle x=0,\,y\geq 0}
.
2. a)
∬
0
≤
x
≤
1
/
2
x
≤
y
≤
1
−
x
2
(
x
+
y
)
d
x
d
y
=
∫
0
1
/
2
[
x
y
+
y
2
2
]
x
1
−
x
2
d
x
=
∫
0
1
/
2
(
x
1
−
x
2
−
x
2
+
1
−
x
2
2
−
x
2
2
)
d
x
=
∫
0
1
/
2
1
−
u
2
d
u
+
∫
0
1
/
2
(
1
2
−
2
x
2
)
d
x
=
[
−
(
1
−
u
)
3
/
2
3
]
0
1
/
2
+
[
x
2
−
2
x
3
3
]
0
1
/
2
=
1
−
1
2
2
3
+
1
2
2
−
1
3
2
=
1
3
.
{\displaystyle {\begin{aligned}\iint _{0\leq x\leq 1/{\sqrt {2}} \atop x\leq y\leq {\sqrt {1-x^{2}}}}\left(x+y\right)\,\mathrm {d} x\mathrm {d} y&=\int _{0}^{1/{\sqrt {2}}}\left[xy+{\frac {y^{2}}{2}}\right]_{x}^{\sqrt {1-x^{2}}}\,\mathrm {d} x\\&=\int _{0}^{1/{\sqrt {2}}}\left(x{\sqrt {1-x^{2}}}-x^{2}+{\frac {1-x^{2}}{2}}-{\frac {x^{2}}{2}}\right)\,\mathrm {d} x\\&=\int _{0}^{1/2}{\frac {\sqrt {1-u}}{2}}\,\mathrm {d} u+\int _{0}^{1/{\sqrt {2}}}\left({\frac {1}{2}}-2x^{2}\right)\,\mathrm {d} x\\&=\left[-{\frac {(1-u)^{3/2}}{3}}\right]_{0}^{1/2}+\left[{\frac {x}{2}}-{\frac {2x^{3}}{3}}\right]_{0}^{1/{\sqrt {2}}}\\&={\frac {1-{\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}}{3}}+{\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}-{\frac {1}{3{\sqrt {2}}}}\\&={\frac {1}{3}}.\end{aligned}}}
2. b)
∬
0
≤
r
≤
1
π
/
4
≤
θ
≤
π
/
2
r
2
(
cos
θ
+
sin
θ
)
d
r
d
θ
=
[
r
3
3
]
0
1
[
sin
θ
−
cos
θ
]
π
/
4
π
/
2
=
1
3
{\displaystyle \iint _{0\leq r\leq 1 \atop \pi /4\leq \theta \leq \pi /2}r^{2}\left(\cos \theta +\sin \theta \right)\,\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta =\left[{\frac {r^{3}}{3}}\right]_{0}^{1}\left[\sin \theta -\cos \theta \right]_{\pi /4}^{\pi /2}={\frac {1}{3}}}
.
Soient :
D
{\displaystyle D}
le triangle de sommets
(
0
,
0
)
{\displaystyle (0,0)}
,
(
1
,
0
)
{\displaystyle (1,0)}
et
(
0
,
1
)
{\displaystyle (0,1)}
;
Φ
:
R
2
→
R
2
,
(
x
,
y
)
↦
(
u
,
v
)
=
(
2
x
+
y
,
x
−
y
)
{\displaystyle \Phi :\mathbb {R} ^{2}\to \mathbb {R} ^{2},\,(x,y)\mapsto (u,v)=(2x+y,x-y)}
;
Δ
=
Φ
(
D
)
{\displaystyle \Delta =\Phi (D)}
.
Expliquer pourquoi
Δ
{\displaystyle \Delta }
est un triangle et préciser ses sommets.
En utilisant un changement de variables, justifier l'égalité
∬
Δ
e
u
v
d
u
d
v
=
3
∬
D
e
(
2
x
+
y
)
(
x
−
y
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{\Delta }\mathrm {e} ^{uv}\;\mathrm {d} u\mathrm {d} v=3\iint _{D}\mathrm {e} ^{(2x+y)(x-y)}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
(sans calculer les intégrales en question).
Solution
L'image par une application affine de l'enveloppe convexe d'un ensemble est l'enveloppe convexe de l'ensemble image, ce qui implique que l'image
Δ
{\displaystyle \Delta }
de
D
{\displaystyle D}
par
Φ
{\displaystyle \Phi }
est le triangle de sommets
Φ
(
0
,
0
)
=
(
0
,
0
)
{\displaystyle \Phi (0,0)=(0,0)}
,
Φ
(
1
,
0
)
=
(
2
,
1
)
{\displaystyle \Phi (1,0)=(2,1)}
et
Φ
(
0
,
1
)
=
(
1
,
−
1
)
{\displaystyle \Phi (0,1)=(1,-1)}
.
∬
Δ
e
u
v
d
u
d
v
=
∬
Φ
(
D
)
e
u
v
d
u
d
v
=
∬
D
e
(
2
x
+
y
)
(
x
−
y
)
|
det
J
Φ
(
x
,
y
)
|
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{\Delta }\mathrm {e} ^{uv}\;\mathrm {d} u\mathrm {d} v=\iint _{\Phi (D)}\mathrm {e} ^{uv}\;\mathrm {d} u\mathrm {d} v=\iint _{D}\mathrm {e} ^{(2x+y)(x-y)}|\det J\Phi (x,y)|\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
où
J
Φ
(
x
,
y
)
=
(
∂
u
∂
x
∂
u
∂
y
∂
v
∂
x
∂
v
∂
y
)
=
(
2
1
1
−
1
)
{\displaystyle J\Phi (x,y)={\begin{pmatrix}{\frac {\partial u}{\partial x}}&{\frac {\partial u}{\partial y}}\\{\frac {\partial v}{\partial x}}&{\frac {\partial v}{\partial y}}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}2&1\\1&-1\end{pmatrix}}}
donc
|
det
J
Φ
(
x
,
y
)
|
=
|
−
3
|
=
3
{\displaystyle |\det J\Phi (x,y)|=|-3|=3}
.
Soit
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
0
≤
x
≤
y
≤
1
}
{\displaystyle D=\{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid 0\leq x\leq y\leq 1\}}
. Représenter graphiquement
D
{\displaystyle D}
et calculer
∬
D
x
y
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}xy\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
.
Solution
D
{\displaystyle D}
est le triangle délimité par les trois droites
D
1
{\displaystyle D_{1}}
,
D
2
{\displaystyle D_{2}}
et
D
3
{\displaystyle D_{3}}
d'équations respectives
x
=
0
{\displaystyle x=0}
,
x
=
y
{\displaystyle x=y}
et
y
=
1
{\displaystyle y=1}
, donc de sommets
(
0
,
0
)
{\displaystyle (0,0)}
(
D
1
∩
D
2
{\displaystyle D_{1}\cap D_{2}}
),
(
1
,
1
)
{\displaystyle (1,1)}
(
D
2
∩
D
3
{\displaystyle D_{2}\cap D_{3}}
) et
(
0
,
1
)
{\displaystyle (0,1)}
(
D
1
∩
D
3
{\displaystyle D_{1}\cap D_{3}}
).
D'après le théorème de Fubini :
∬
D
x
y
d
x
d
y
=
∫
0
1
x
(
∫
x
1
y
d
y
)
d
x
=
∫
0
1
x
1
−
x
2
2
d
x
=
1
2
(
1
2
−
1
4
)
=
1
8
{\displaystyle \iint _{D}xy\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y=\int _{0}^{1}x\left(\int _{x}^{1}y\,\mathrm {d} y\right)\,\mathrm {d} x=\int _{0}^{1}x{\frac {1-x^{2}}{2}}\,\mathrm {d} x={\frac {1}{2}}\left({\frac {1}{2}}-{\frac {1}{4}}\right)={\frac {1}{8}}}
,
ou plus simplement :
∬
D
x
y
d
x
d
y
=
∫
0
1
y
(
∫
0
y
x
d
x
)
d
y
=
∫
0
1
y
y
2
2
d
y
=
1
2
1
4
=
1
8
{\displaystyle \iint _{D}xy\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y=\int _{0}^{1}y\left(\int _{0}^{y}x\,\mathrm {d} x\right)\,\mathrm {d} y=\int _{0}^{1}y{\frac {y^{2}}{2}}\,\mathrm {d} y={\frac {1}{2}}{\frac {1}{4}}={\frac {1}{8}}}
.
Soit
Ω
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
0
≤
y
≤
1
,
0
≤
x
≤
y
}
{\displaystyle \Omega =\{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid 0\leq y\leq 1,\;0\leq x\leq {\sqrt {y}}\}}
. Calculer
∬
Ω
x
y
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{\Omega }xy\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
.
Solution
∬
Ω
x
y
d
x
d
y
=
∫
0
1
x
(
∫
x
2
1
y
d
y
)
d
x
=
∫
0
1
x
1
−
x
4
2
d
x
=
1
2
(
1
2
−
1
6
)
=
1
6
{\displaystyle \iint _{\Omega }xy\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y=\int _{0}^{1}x\left(\int _{x^{2}}^{1}y\,\mathrm {d} y\right)\,\mathrm {d} x=\int _{0}^{1}x{\frac {1-x^{4}}{2}}\,\mathrm {d} x={\frac {1}{2}}\left({\frac {1}{2}}-{\frac {1}{6}}\right)={\frac {1}{6}}}
,
ou plus simplement :
∬
Ω
x
y
d
x
d
y
=
∫
0
1
y
(
∫
0
y
x
d
x
)
d
y
=
∫
0
1
y
2
2
d
y
=
1
2
1
3
=
1
6
{\displaystyle \iint _{\Omega }xy\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y=\int _{0}^{1}y\left(\int _{0}^{\sqrt {y}}x\,\mathrm {d} x\right)\,\mathrm {d} y=\int _{0}^{1}{\frac {y^{2}}{2}}\,\mathrm {d} y={\frac {1}{2}}{\frac {1}{3}}={\frac {1}{6}}}
.
Calculer :
∬
x
2
+
y
2
≤
1
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x^{2}+y^{2}\leq 1}\left(x^{2}+y^{2}\right)\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
x
,
y
≥
0
x
2
+
y
2
≤
1
(
4
−
x
2
−
y
2
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x,y\geq 0 \atop x^{2}+y^{2}\leq 1}\left(4-x^{2}-y^{2}\right)\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
x
≥
0
x
2
+
y
2
≤
1
x
e
(
x
2
+
y
2
)
3
/
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x\geq 0 \atop x^{2}+y^{2}\leq 1}x\operatorname {e} ^{(x^{2}+y^{2})^{3/2}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
π
2
<
x
2
+
y
2
≤
4
π
2
sin
x
2
+
y
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{\pi ^{2}<x^{2}+y^{2}\leq 4\pi ^{2}}\sin {\sqrt {x^{2}+y^{2}}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
et
∬
4
π
2
≤
x
2
+
y
2
≤
9
π
2
sin
x
2
+
y
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{4\pi ^{2}\leq x^{2}+y^{2}\leq 9\pi ^{2}}\sin {\sqrt {x^{2}+y^{2}}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
x
2
a
2
+
y
2
b
2
≤
1
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{{\frac {x^{2}}{a^{2}}}+{\frac {y^{2}}{b^{2}}}\leq 1}(x^{2}+y^{2})\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
x
,
y
>
0
x
2
a
2
+
y
2
b
2
≤
1
x
y
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x,y>0 \atop {\frac {x^{2}}{a^{2}}}+{\frac {y^{2}}{b^{2}}}\leq 1}xy\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
y
<
x
2
+
y
2
<
x
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{y<x^{2}+y^{2}<x}(x^{2}+y^{2})\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
(
x
2
+
y
2
)
2
≤
x
y
x
y
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{(x^{2}+y^{2})^{2}\leq xy}{\sqrt {xy}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
x
,
y
≥
0
x
2
+
y
2
≤
1
x
y
x
2
+
4
y
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x,y\geq 0 \atop x^{2}+y^{2}\leq 1}xy{\sqrt {x^{2}+4y^{2}}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
x
≥
0
1
≤
x
2
+
y
2
≤
4
x
y
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x\geq 0 \atop 1\leq x^{2}+y^{2}\leq 4}xy\left(x^{2}+y^{2}\right)\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
et
∬
x
,
y
≥
0
1
≤
x
2
+
y
2
≤
4
x
y
x
2
+
y
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x,y\geq 0 \atop 1\leq x^{2}+y^{2}\leq 4}{\frac {xy}{x^{2}+y^{2}}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
1
2
<
x
2
+
y
2
<
3
y
>
0
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{{\frac {1}{2}}<x^{2}+y^{2}<3 \atop y>0}\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
;
∬
x
2
+
y
2
−
2
x
≤
0
x
2
+
y
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x^{2}+y^{2}-2x\leq 0}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
et
∬
x
≥
0
1
≤
x
2
+
y
2
≤
2
y
x
2
+
y
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x\geq 0 \atop 1\leq x^{2}+y^{2}\leq 2y}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
.
Solution
En passant en coordonnées polaires :
∬
x
2
+
y
2
≤
1
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
=
∬
0
≤
r
≤
1
0
≤
θ
<
2
π
r
3
d
r
d
θ
=
2
π
[
r
4
4
]
0
1
=
π
2
{\displaystyle \iint _{x^{2}+y^{2}\leq 1}\left(x^{2}+y^{2}\right)\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y=\iint _{0\leq r\leq 1 \atop 0\leq \theta <2\pi }r^{3}\;\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta =2\pi \left[{\frac {r^{4}}{4}}\right]_{0}^{1}={\frac {\pi }{2}}}
.
D'après la question précédente :
1
4
(
∬
x
2
+
y
2
≤
1
4
d
x
d
y
−
∬
x
2
+
y
2
≤
1
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
)
=
1
4
(
4
π
−
π
2
)
=
7
π
8
{\displaystyle {\frac {1}{4}}\left(\iint _{x^{2}+y^{2}\leq 1}4\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y-\iint _{x^{2}+y^{2}\leq 1}\left(x^{2}+y^{2}\right)\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y\right)={\frac {1}{4}}\left(4\pi -{\frac {\pi }{2}}\right)={\frac {7\pi }{8}}}
.
∬
−
π
2
≤
θ
≤
π
2
0
≤
r
≤
1
cos
θ
r
2
e
r
3
d
r
d
θ
=
2
e
−
1
3
{\displaystyle \iint _{-{\frac {\pi }{2}}\leq \theta \leq {\frac {\pi }{2}} \atop 0\leq r\leq 1}\cos \theta \;r^{2}\operatorname {e} ^{r^{3}}\;\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta =2{\frac {\mathrm {e} -1}{3}}}
.
En passant en coordonnées polaires :
∬
π
2
<
x
2
+
y
2
≤
4
π
2
sin
x
2
+
y
2
d
x
=
∬
π
<
r
<
2
π
0
≤
θ
<
2
π
r
sin
r
d
r
d
θ
=
2
π
∫
π
2
π
r
sin
r
d
r
=
2
π
[
sin
r
−
r
cos
r
]
π
2
π
=
−
6
π
2
{\displaystyle \iint _{\pi ^{2}<x^{2}+y^{2}\leq 4\pi ^{2}}\sin {\sqrt {x^{2}+y^{2}}}\;\mathrm {d} x\mathrm {=} \iint _{\pi <r<2\pi \atop 0\leq \theta <2\pi }r\sin r\;\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta =2\pi \int _{\pi }^{2\pi }r\sin r\;\mathrm {d} r=2\pi \left[\sin r-r\cos r\right]_{\pi }^{2\pi }=-6\pi ^{2}}
(cf. primitive de x sin x ). Remarquons qu'exceptionnellement, on trouve une valeur négative, ce qui s'explique facilement ici… De même,
∬
4
π
2
≤
x
2
+
y
2
≤
9
π
2
sin
x
2
+
y
2
d
x
d
y
=
2
π
[
sin
r
−
r
cos
r
]
2
π
3
π
=
10
π
2
{\displaystyle \iint _{4\pi ^{2}\leq x^{2}+y^{2}\leq 9\pi ^{2}}\sin {\sqrt {x^{2}+y^{2}}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y=2\pi \left[\sin r-r\cos r\right]_{2\pi }^{3\pi }=10\pi ^{2}}
.
En posant
x
=
a
r
cos
θ
{\displaystyle x=ar\cos \theta }
et
y
=
b
r
sin
θ
{\displaystyle y=br\sin \theta }
:
∬
x
2
a
2
+
y
2
b
2
≤
1
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
=
a
b
∬
0
≤
r
≤
1
0
≤
θ
<
2
π
(
a
2
cos
2
θ
+
b
2
sin
2
θ
)
r
3
d
r
d
θ
{\displaystyle \iint _{{\frac {x^{2}}{a^{2}}}+{\frac {y^{2}}{b^{2}}}\leq 1}(x^{2}+y^{2})\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y=ab\iint _{0\leq r\leq 1 \atop 0\leq \theta <2\pi }\left(a^{2}\cos ^{2}\theta +b^{2}\sin ^{2}\theta \right)r^{3}\;\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta }
=
a
b
4
∫
0
2
π
(
a
2
1
+
cos
(
2
θ
)
2
+
b
2
1
−
cos
(
2
θ
)
2
)
d
θ
=
a
b
8
[
a
2
(
θ
+
sin
(
2
θ
)
2
)
+
b
2
(
θ
−
sin
(
2
θ
)
2
)
]
0
2
π
=
π
a
b
4
(
a
2
+
b
2
)
{\displaystyle ={\frac {ab}{4}}\int _{0}^{2\pi }\left(a^{2}{\frac {1+\cos(2\theta )}{2}}+b^{2}{\frac {1-\cos(2\theta )}{2}}\right)\;\mathrm {d} \theta ={\frac {ab}{8}}\left[a^{2}\left(\theta +{\frac {\sin(2\theta )}{2}}\right)+b^{2}\left(\theta -{\frac {\sin(2\theta )}{2}}\right)\right]_{0}^{2\pi }={\frac {\pi ab}{4}}\left(a^{2}+b^{2}\right)}
ou plus astucieusement, en remarquant que
∫
0
2
π
cos
2
=
∫
0
2
π
sin
2
=
1
2
∫
0
2
π
(
cos
2
+
sin
2
)
=
π
{\displaystyle \int _{0}^{2\pi }\cos ^{2}=\int _{0}^{2\pi }\sin ^{2}={\frac {1}{2}}\int _{0}^{2\pi }\left(\cos ^{2}+\sin ^{2}\right)=\pi }
:
a
b
4
(
a
2
π
+
b
2
π
)
=
π
a
b
4
(
a
2
+
b
2
)
{\displaystyle {\frac {ab}{4}}\left(a^{2}\pi +b^{2}\pi \right)={\frac {\pi ab}{4}}\left(a^{2}+b^{2}\right)}
.
De même,
∬
x
,
y
>
0
x
2
a
2
+
y
2
b
2
≤
1
x
y
d
x
d
y
=
(
a
b
)
2
∬
0
≤
r
≤
1
0
≤
θ
<
π
/
2
cos
θ
sin
θ
r
3
d
r
d
θ
=
(
a
b
)
2
4
∫
0
π
/
2
sin
(
2
θ
)
2
d
θ
=
(
a
b
)
2
8
{\displaystyle \iint _{x,y>0 \atop {\frac {x^{2}}{a^{2}}}+{\frac {y^{2}}{b^{2}}}\leq 1}xy\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y=(ab)^{2}\iint _{0\leq r\leq 1 \atop 0\leq \theta <\pi /2}\cos \theta \sin \theta \,r^{3}\;\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta ={\frac {(ab)^{2}}{4}}\int _{0}^{\pi /2}{\frac {\sin(2\theta )}{2}}\;\mathrm {d} \theta ={\frac {(ab)^{2}}{8}}}
.
∫
−
π
/
2
π
/
2
(
∫
r
sin
θ
<
r
2
<
r
cos
θ
r
3
d
r
)
d
θ
=
∫
−
π
/
2
0
[
r
4
4
]
0
cos
θ
d
θ
+
∫
0
π
/
4
[
r
4
4
]
sin
θ
cos
θ
d
θ
=
1
4
∫
−
π
/
2
0
cos
4
θ
d
θ
+
1
8
{\displaystyle \int _{-\pi /2}^{\pi /2}\left(\int _{r\sin \theta <r^{2}<r\cos \theta }r^{3}\;\mathrm {d} r\right)\mathrm {d} \theta =\int _{-\pi /2}^{0}\left[{\frac {r^{4}}{4}}\right]_{0}^{\cos \theta }\mathrm {d} \theta +\int _{0}^{\pi /4}\left[{\frac {r^{4}}{4}}\right]_{\sin \theta }^{\cos \theta }\mathrm {d} \theta ={\frac {1}{4}}\int _{-\pi /2}^{0}\cos ^{4}\theta \;\mathrm {d} \theta +{\frac {1}{8}}}
(car
cos
4
θ
−
sin
4
θ
=
(
cos
2
θ
+
sin
2
θ
)
(
cos
2
θ
−
sin
2
θ
)
=
1
×
cos
(
2
θ
)
{\displaystyle \cos ^{4}\theta -\sin ^{4}\theta =(\cos ^{2}\theta +\sin ^{2}\theta )(\cos ^{2}\theta -\sin ^{2}\theta )=1\times \cos(2\theta )}
et
∫
0
π
/
4
cos
(
2
θ
)
d
θ
=
1
/
2
{\displaystyle \int _{0}^{\pi /4}\cos(2\theta )\;\mathrm {d} \theta =1/2}
) puis (en linéarisant
cos
4
{\displaystyle \cos ^{4}}
)
=
1
4
∫
−
π
/
2
0
(
cos
(
4
θ
)
8
+
cos
(
2
θ
)
2
+
3
8
)
d
θ
+
1
8
=
3
π
64
+
1
8
{\displaystyle ={\frac {1}{4}}\int _{-\pi /2}^{0}\left({\frac {\cos(4\theta )}{8}}+{\frac {\cos(2\theta )}{2}}+{\frac {3}{8}}\right)\;\mathrm {d} \theta +{\frac {1}{8}}={\frac {3\pi }{64}}+{\frac {1}{8}}}
.
2
∬
0
≤
θ
≤
π
/
2
r
2
≤
cos
θ
sin
θ
cos
θ
sin
θ
r
2
d
r
d
θ
=
2
∫
0
π
/
2
cos
θ
sin
θ
[
r
3
3
]
0
cos
θ
sin
θ
d
θ
=
2
3
∫
0
π
/
2
(
cos
θ
sin
θ
)
2
d
θ
=
1
12
∫
0
π
/
2
(
1
−
cos
(
4
θ
)
)
d
θ
=
π
24
{\displaystyle 2\iint _{0\leq \theta \leq \pi /2 \atop r^{2}\leq \cos \theta \sin \theta }{\sqrt {\cos \theta \sin \theta }}\,r^{2}\;\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta =2\int _{0}^{\pi /2}{\sqrt {\cos \theta \sin \theta }}\left[{\frac {r^{3}}{3}}\right]_{0}^{\sqrt {\cos \theta \sin \theta }}\;\mathrm {d} \theta ={\frac {2}{3}}\int _{0}^{\pi /2}\left(\cos \theta \sin \theta \right)^{2}\;\mathrm {d} \theta ={\frac {1}{12}}\int _{0}^{\pi /2}\left(1-\cos(4\theta )\right)\;\mathrm {d} \theta ={\frac {\pi }{24}}}
.
∬
0
≤
r
≤
1
0
≤
θ
≤
π
/
2
r
4
cos
θ
sin
θ
cos
2
θ
+
4
sin
2
θ
d
r
d
θ
=
∫
0
1
r
4
d
r
∫
0
π
/
2
sin
θ
1
+
3
sin
2
θ
cos
θ
d
θ
=
1
5
∫
0
1
s
1
+
3
s
2
d
s
=
1
30
∫
1
4
t
d
t
=
1
30
[
t
3
/
2
3
/
2
]
1
4
=
7
45
{\displaystyle \iint _{0\leq r\leq 1 \atop 0\leq \theta \leq \pi /2}r^{4}\cos \theta \sin \theta {\sqrt {\cos ^{2}\theta +4\sin ^{2}\theta }}\;\mathrm {d} r\;\mathrm {d} \theta =\int _{0}^{1}r^{4}\;\mathrm {d} r\int _{0}^{\pi /2}\sin \theta {\sqrt {1+3\sin ^{2}\theta }}\;\cos \theta \mathrm {d} \theta ={\frac {1}{5}}\int _{0}^{1}s{\sqrt {1+3s^{2}}}\;\mathrm {d} s={\frac {1}{30}}\int _{1}^{4}{\sqrt {t}}\;\mathrm {d} t={\frac {1}{30}}\left[{\frac {t^{3/2}}{3/2}}\right]_{1}^{4}={\frac {7}{45}}}
.
Le domaine d'intégration (une demi-couronne) est invariant par la symétrie
(
x
,
y
)
↦
(
x
,
−
y
)
{\displaystyle (x,y)\mapsto (x,-y)}
, qui transforme l'intégrande en son opposé. Donc l'intégrale est nulle.
∬
1
≤
r
≤
2
0
≤
θ
≤
π
2
cos
θ
sin
θ
r
d
r
d
θ
=
[
r
2
2
]
1
2
[
−
cos
(
2
θ
)
4
]
0
π
2
=
3
4
{\displaystyle \iint _{1\leq r\leq 2 \atop 0\leq \theta \leq {\frac {\pi }{2}}}\cos \theta \sin \theta \;r\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta =\left[{\frac {r^{2}}{2}}\right]_{1}^{2}\left[{\frac {-\cos(2\theta )}{4}}\right]_{0}^{\frac {\pi }{2}}={\frac {3}{4}}}
.
∬
1
2
<
r
<
3
0
<
θ
<
π
r
d
r
d
θ
=
π
2
(
3
−
1
2
)
=
5
π
4
{\displaystyle \iint _{{\frac {1}{\sqrt {2}}}<r<{\sqrt {3}} \atop 0<\theta <\pi }r\,\mathrm {d} r\,\mathrm {d} \theta ={\frac {\pi }{2}}\left(3-{\frac {1}{2}}\right)={\frac {5\pi }{4}}}
. On pouvait prévoir ce résultat à partir de la formule pour l'aire d'un disque : l'aire de cette demi-couronne est
1
2
(
π
3
2
−
π
(
1
2
)
2
)
{\displaystyle {\frac {1}{2}}\left(\pi {\sqrt {3}}^{2}-\pi \left({\frac {1}{\sqrt {2}}}\right)^{2}\right)}
.
∬
−
π
≤
θ
≤
π
0
≤
r
≤
2
cos
θ
r
2
d
r
d
θ
=
∫
−
π
/
2
π
/
2
(
2
cos
θ
)
3
3
d
θ
=
{\displaystyle \iint _{-\pi \leq \theta \leq \pi \atop 0\leq r\leq 2\cos \theta }r^{2}\;\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta =\int _{-\pi /2}^{\pi /2}{\frac {(2\cos \theta )^{3}}{3}}\;\mathrm {d} \theta =}
(par linéarisation )
2
3
∫
−
π
/
2
π
/
2
(
cos
(
3
θ
)
+
3
cos
θ
)
d
θ
=
2
9
[
sin
(
3
θ
)
+
9
sin
θ
]
−
π
/
2
π
/
2
=
32
9
{\displaystyle {\frac {2}{3}}\int _{-\pi /2}^{\pi /2}\left(\cos(3\theta )+3\cos \theta \right)\;\mathrm {d} \theta ={\frac {2}{9}}\left[\sin(3\theta )+9\sin \theta \right]_{-\pi /2}^{\pi /2}={\frac {32}{9}}}
. Accessoirement, on peut remarquer que
x
2
+
y
2
−
2
x
≤
0
⇔
(
x
−
1
)
2
+
y
2
≤
1
{\displaystyle x^{2}+y^{2}-2x\leq 0\Leftrightarrow (x-1)^{2}+y^{2}\leq 1}
donc le domaine d'intégration était un disque.
∬
cos
θ
≥
0
1
≤
r
≤
2
sin
θ
r
2
d
r
d
θ
=
∫
π
6
π
2
(
∫
1
2
sin
θ
r
2
d
r
)
d
θ
=
∫
π
6
π
2
8
sin
3
θ
−
1
3
d
θ
=
8
3
∫
π
6
π
2
(
1
−
cos
2
θ
)
sin
θ
d
θ
−
1
3
(
π
2
−
π
6
)
=
8
3
∫
0
3
2
(
1
−
u
2
)
d
u
−
π
9
=
3
−
π
9
{\displaystyle \iint _{\cos \theta \geq 0 \atop 1\leq r\leq 2\sin \theta }r^{2}\;\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta =\int _{\frac {\pi }{6}}^{\frac {\pi }{2}}\left(\int _{1}^{2\sin \theta }r^{2}\;\mathrm {d} r\right)\;\mathrm {d} \theta =\int _{\frac {\pi }{6}}^{\frac {\pi }{2}}{\frac {8\sin ^{3}\theta -1}{3}}\;\mathrm {d} \theta ={\frac {8}{3}}\int _{\frac {\pi }{6}}^{\frac {\pi }{2}}\left(1-\cos ^{2}\theta \right)\sin \theta \;\mathrm {d} \theta -{\frac {1}{3}}\left({\frac {\pi }{2}}-{\frac {\pi }{6}}\right)={\frac {8}{3}}\int _{0}^{\frac {\sqrt {3}}{2}}\left(1-u^{2}\right)\;\mathrm {d} u-{\frac {\pi }{9}}={\sqrt {3}}-{\frac {\pi }{9}}}
. Là encore, on peut identifier le domaine d'intégration (un demi-disque privé de son intersection avec le disque unité).
Calculer les intégrales suivantes.
∬
x
≤
1
,
y
≤
1
,
x
+
y
≥
1
(
x
+
y
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x\leq 1,\;y\leq 1,\;x+y\geq 1}(x+y)\;\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y}
;
∬
[
−
1
,
1
]
2
|
x
+
y
|
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{[-1,1]^{2}}|x+y|\;\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y}
;
∬
D
x
y
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}xy\;\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y}
où
D
{\displaystyle D}
est la partie du plan limitée par les paraboles d'équations respectives
y
=
x
2
{\displaystyle y=x^{2}}
et
x
=
y
2
{\displaystyle x=y^{2}}
;
∬
x
2
+
y
2
≤
1
1
1
+
x
2
+
y
2
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{x^{2}+y^{2}\leq 1}{\frac {1}{1+x^{2}+y^{2}}}\;\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y}
;
∬
x
≤
x
2
+
y
2
≤
1
d
x
d
y
(
1
+
x
2
+
y
2
)
2
{\displaystyle \iint _{x\leq x^{2}+y^{2}\leq 1}{\frac {\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y}{(1+x^{2}+y^{2})^{2}}}}
;
∬
x
2
a
2
+
y
2
b
2
≤
1
(
x
2
−
y
2
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{{\frac {x^{2}}{a^{2}}}+{\frac {y^{2}}{b^{2}}}\leq 1}(x^{2}-y^{2})\;\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y}
.
Solution
http://exo7.emath.fr/ficpdf/fic00139.pdf Intégrales curvilignes, intégrales multiples (exercices de Jean-Louis Rouget), exercices 3 [005908] et 9 [005914].
Ou encore, pour la question 4 : en passant en coordonnées polaires,
∬
x
2
+
y
2
≤
1
1
1
+
x
2
+
y
2
d
x
d
y
=
∬
0
≤
r
≤
1
0
≤
θ
<
2
π
r
1
+
r
2
d
r
d
θ
=
2
π
∫
0
1
r
1
+
r
2
d
r
=
π
[
ln
(
1
+
r
2
)
]
0
1
=
π
ln
2
{\displaystyle \iint _{x^{2}+y^{2}\leq 1}{\frac {1}{1+x^{2}+y^{2}}}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y=\iint _{0\leq r\leq 1 \atop 0\leq \theta <2\pi }{\frac {r}{1+r^{2}}}\;\mathrm {d} r\mathrm {d} \theta =2\pi \int _{0}^{1}{\frac {r}{1+r^{2}}}\;\mathrm {d} r=\pi [\ln(1+r^{2})]_{0}^{1}=\pi \ln 2}
.
Calculer
∫
−
a
a
(
∫
0
a
2
−
y
2
(
x
2
+
y
2
)
3
/
2
d
x
)
d
y
{\displaystyle \int _{-a}^{a}\left(\int _{0}^{\sqrt {a^{2}-y^{2}}}(x^{2}+y^{2})^{3/2}\;\mathrm {d} x\right)\mathrm {d} y}
Solution
∬
x
>
0
x
2
+
y
2
≤
a
2
(
x
2
+
y
2
)
3
/
2
d
x
d
y
=
∬
[
0
,
a
]
×
[
−
π
/
2
,
π
/
2
]
r
4
d
r
d
θ
=
π
a
5
5
{\displaystyle \iint _{x>0 \atop x^{2}+y^{2}\leq a^{2}}(x^{2}+y^{2})^{3/2}\;\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y=\iint _{[0,a]\times [-\pi /2,\pi /2]}r^{4}\;\mathrm {d} r\;\mathrm {d} \theta ={\frac {\pi a^{5}}{5}}}
.
Soient
0
<
a
≤
b
{\displaystyle 0<a\leq b}
et
0
<
c
≤
d
{\displaystyle 0<c\leq d}
.
Calculer l'aire de
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
a
≤
y
/
x
2
≤
b
,
c
≤
x
y
≤
d
}
{\displaystyle \{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid a\leq y/x^{2}\leq b,\;c\leq xy\leq d\}}
.
Solution
Pour
x
,
y
≠
0
{\displaystyle x,y\neq 0}
, posons
u
=
y
/
x
2
{\displaystyle u=y/x^{2}}
et
v
=
x
y
{\displaystyle v=xy}
. Alors,
(
x
,
y
)
↦
(
u
,
v
)
{\displaystyle (x,y)\mapsto (u,v)}
est injective et son jacobien vaut
|
−
2
y
/
x
3
1
/
x
2
y
x
|
=
−
3
y
/
x
2
=
−
3
u
{\displaystyle {\begin{vmatrix}-2y/x^{3}&1/x^{2}\\y&x\end{vmatrix}}=-3y/x^{2}=-3u}
donc l'aire vaut
∬
[
a
,
b
]
×
[
c
,
d
]
d
u
d
v
3
u
=
d
−
c
3
ln
b
a
{\displaystyle \iint _{[a,b]\times [c,d]}{\frac {\mathrm {d} u\mathrm {d} v}{3u}}={\frac {d-c}{3}}\ln {\frac {b}{a}}}
.
Soient
0
<
a
≤
b
{\displaystyle 0<a\leq b}
et
0
<
c
≤
d
{\displaystyle 0<c\leq d}
.
Calculer l'aire de
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
a
x
≤
y
≤
b
x
,
c
≤
x
y
≤
d
}
{\displaystyle D=\{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid ax\leq y\leq bx,\;c\leq xy\leq d\}}
.
Solution
Le jacobien de
(
x
,
y
)
↦
(
u
,
v
)
:=
(
y
/
x
,
x
y
)
{\displaystyle (x,y)\mapsto (u,v):=(y/x,xy)}
est égal à
−
2
y
/
x
=
−
2
u
{\displaystyle -2y/x=-2u}
, donc
∬
D
d
x
d
y
=
∬
[
a
,
b
]
×
[
c
,
d
]
d
u
d
v
2
u
=
d
−
c
2
ln
b
a
{\displaystyle \iint _{D}\mathrm {d} x\mathrm {d} y=\iint _{[a,b]\times [c,d]}{\frac {\mathrm {d} u\mathrm {d} v}{2u}}={\frac {d-c}{2}}\ln {\frac {b}{a}}}
.
Soient
0
≤
a
<
b
{\displaystyle 0\leq a<b}
et
D
=
{
(
x
,
y
)
∈
R
2
∣
0
<
x
<
y
,
a
<
x
y
<
b
,
y
2
−
x
2
<
1
}
{\displaystyle D=\{(x,y)\in \mathbb {R} ^{2}\mid 0<x<y,\;a<xy<b,\;y^{2}-x^{2}<1\}}
. Calculer
∬
D
(
y
2
−
x
2
)
x
y
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}(y^{2}-x^{2})^{xy}(x^{2}+y^{2})\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
. On pourra effectuer le changement de variables
u
=
x
y
{\displaystyle u=xy}
,
v
=
y
2
−
x
2
{\displaystyle v=y^{2}-x^{2}}
.
Solution
Le jacobien de
(
x
,
y
)
↦
(
u
,
v
)
{\displaystyle (x,y)\mapsto (u,v)}
est égal à
2
(
x
2
+
y
2
)
{\displaystyle 2(x^{2}+y^{2})}
donc
∬
D
(
y
2
−
x
2
)
x
y
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
=
∬
a
<
u
<
b
,
0
<
v
<
1
v
u
d
u
d
v
2
=
1
2
∫
a
b
[
v
u
+
1
u
+
1
]
0
1
d
u
=
1
2
∫
a
b
1
u
+
1
d
u
=
1
2
ln
b
+
1
a
+
1
{\displaystyle \iint _{D}(y^{2}-x^{2})^{xy}\;(x^{2}+y^{2})\mathrm {d} x\mathrm {d} y=\iint _{a<u<b,\;0<v<1}v^{u}\;{\frac {\mathrm {d} u\mathrm {d} v}{2}}={\frac {1}{2}}\int _{a}^{b}\left[{\frac {v^{u+1}}{u+1}}\right]_{0}^{1}\;\mathrm {d} u={\frac {1}{2}}\int _{a}^{b}{\frac {1}{u+1}}\;\mathrm {d} u={\frac {1}{2}}\ln {\frac {b+1}{a+1}}}
.
Pour tout
R
>
0
{\displaystyle R>0}
, soient
D
R
=
{
(
x
,
y
)
∈
(
R
+
)
2
∣
x
2
+
y
2
≤
R
2
}
{\displaystyle D_{R}=\{(x,y)\in (\mathbb {R} _{+})^{2}\mid x^{2}+y^{2}\leq R^{2}\}}
et
K
R
=
[
0
,
R
]
2
{\displaystyle K_{R}=[0,R]^{2}}
.
Montrer que
∬
D
R
e
−
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
≤
∬
K
R
e
−
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
≤
∬
D
2
R
e
−
(
x
2
+
y
2
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D_{R}}\operatorname {e} ^{-(x^{2}+y^{2})}\;\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y\leq \iint _{K_{R}}\operatorname {e} ^{-(x^{2}+y^{2})}\;\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y\leq \iint _{D_{2R}}\operatorname {e} ^{-(x^{2}+y^{2})}\;\mathrm {d} x\;\mathrm {d} y}
.
En déduire l'existence et la valeur de
lim
R
→
+
∞
∫
0
R
e
−
t
2
d
t
{\displaystyle \lim _{R\to +\infty }\int _{0}^{R}\operatorname {e} ^{-t^{2}}\;\mathrm {d} t}
.
Recalculer cette intégrale de Gauss
J
:=
∫
0
+
∞
e
−
x
2
d
x
{\displaystyle J:=\int _{0}^{+\infty }\operatorname {e} ^{-x^{2}}\,\mathrm {d} x}
en appliquant le théorème de Tonelli à l'application
φ
:
(
x
,
y
)
↦
x
e
−
x
2
(
1
+
y
2
)
{\displaystyle \varphi :(x,y)\mapsto x\operatorname {e} ^{-x^{2}(1+y^{2})}}
sur
D
=
]
0
,
+
∞
[
2
{\displaystyle D=\left]0,+\infty \right[^{2}}
.
Solution
φ
{\displaystyle \varphi }
est mesurable
≥
0
{\displaystyle \geq 0}
.
On a d'une part
∫
0
+
∞
φ
(
x
,
y
)
d
x
=
∫
0
+
∞
x
e
−
x
2
(
1
+
y
2
)
d
x
=
[
e
−
x
2
(
1
+
y
2
)
−
2
(
1
+
y
2
)
]
x
=
0
x
=
+
∞
=
1
2
(
1
+
y
2
)
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }\varphi (x,y)\,\mathrm {d} x=\int _{0}^{+\infty }x\operatorname {e} ^{-x^{2}(1+y^{2})}\,\mathrm {d} x=\left[{\operatorname {e} ^{-x^{2}(1+y^{2})} \over -2(1+y^{2})}\right]_{x=0}^{x=+\infty }={1 \over 2(1+y^{2})}}
donc
∫
D
φ
d
λ
2
=
∫
0
+
∞
d
y
2
(
1
+
y
2
)
=
π
/
4
{\displaystyle \int _{D}\varphi \,\mathrm {d} \lambda _{2}=\int _{0}^{+\infty }{\mathrm {d} y \over 2(1+y^{2})}=\pi /4}
, d'autre part
∫
0
+
∞
φ
(
x
,
y
)
d
y
=
e
−
x
2
∫
0
+
∞
e
−
(
x
y
)
2
x
d
y
=
e
−
x
2
J
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }\varphi (x,y)\,\mathrm {d} y=\operatorname {e} ^{-x^{2}}\int _{0}^{+\infty }\operatorname {e} ^{-(xy)^{2}}x\,\mathrm {d} y=\operatorname {e} ^{-x^{2}}J}
donc
∫
D
φ
d
λ
2
=
J
∫
0
+
∞
e
−
x
2
d
x
=
J
2
{\displaystyle \int _{D}\varphi \,\mathrm {d} \lambda _{2}=J\int _{0}^{+\infty }\operatorname {e} ^{-x^{2}}\,\mathrm {d} x=J^{2}}
.
Donc
J
=
π
2
{\displaystyle J={{\sqrt {\pi }} \over 2}}
.
On considère le domaine borné
D
{\displaystyle D}
délimité par les trois droites d'équations
x
=
0
{\displaystyle x=0}
,
y
=
x
+
2
{\displaystyle y=x+2}
et
y
=
−
x
{\displaystyle y=-x}
. Calculer
∬
D
(
x
+
y
)
d
x
d
y
{\displaystyle \iint _{D}\left(x+y\right)\,\mathrm {d} x\mathrm {d} y}
:
par calcul direct ;
en effectuant le changement de variables
(
u
,
v
)
=
(
x
+
y
,
x
−
y
)
{\displaystyle (u,v)=(x+y,x-y)}
.
Solution
D
{\displaystyle D}
est le triangle de sommets
(
0
,
0
)
{\displaystyle (0,0)}
,
(
0
,
2
)
{\displaystyle (0,2)}
et
(
−
1
,
1
)
{\displaystyle (-1,1)}
.
Pour
−
1
≤
x
≤
0
{\displaystyle -1\leq x\leq 0}
,
∫
−
x
x
+
2
(
x
+
y
)
d
y
=
[
x
y
+
y
2
2
]
−
x
x
+
2
=
x
(
x
+
2
−
(
−
x
)
)
+
(
x
+
2
)
2
−
(
−
x
)
2
2
=
2
(
x
2
+
2
x
+
1
)
{\displaystyle \int _{-x}^{x+2}\left(x+y\right)\,\mathrm {d} y=\left[xy+{\frac {y^{2}}{2}}\right]_{-x}^{x+2}=x(x+2-(-x))+{\frac {(x+2)^{2}-(-x)^{2}}{2}}=2(x^{2}+2x+1)}
.
2
∫
−
1
0
(
x
2
+
2
x
+
1
)
d
x
=
2
(
1
3
−
1
+
1
)
=
2
3
{\displaystyle 2\int _{-1}^{0}(x^{2}+2x+1)\,\mathrm {d} x=2\left({\frac {1}{3}}-1+1\right)={\frac {2}{3}}}
.
−
x
≤
y
≤
x
+
2
et
x
≤
0
⇔
−
u
−
v
≤
u
−
v
≤
u
+
v
+
4
et
u
+
v
≤
0
⇔
−
2
≤
v
≤
−
u
≤
0
{\displaystyle -x\leq y\leq x+2{\text{ et }}x\leq 0\Leftrightarrow -u-v\leq u-v\leq u+v+4{\text{ et }}u+v\leq 0\Leftrightarrow -2\leq v\leq -u\leq 0}
, et la matrice de l'application linéaire
(
x
,
y
)
↦
(
x
+
y
,
x
−
y
)
{\displaystyle (x,y)\mapsto (x+y,x-y)}
a pour déterminant
−
2
{\displaystyle -2}
.
∬
−
2
≤
v
≤
−
u
≤
0
u
d
u
d
v
|
−
2
|
=
1
2
∫
0
2
u
(
−
u
+
2
)
d
u
=
1
2
[
−
u
3
3
+
u
2
]
0
2
=
2
3
{\displaystyle \iint _{-2\leq v\leq -u\leq 0}u\,{\frac {\mathrm {d} u\mathrm {d} v}{|-2|}}={\frac {1}{2}}\int _{0}^{2}u(-u+2)\,\mathrm {d} u={\frac {1}{2}}\left[-{\frac {u^{3}}{3}}+u^{2}\right]_{0}^{2}={\frac {2}{3}}}
.
L'objet de cet exercice est de calculer l'intégrale
∫
0
+
∞
sin
x
x
d
x
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }{\frac {\sin x}{\sqrt {x}}}\,\mathrm {d} x}
, dont on sait qu'elle est semi-convergente (Intégration de Riemann/Exercices/Intégrales impropres#Exercice 5-3 ).
Soit
f
:
R
2
→
R
,
(
x
,
y
)
↦
e
−
x
y
2
sin
x
{\displaystyle f:\mathbb {R} ^{2}\to \mathbb {R} ,\,(x,y)\mapsto \operatorname {e} ^{-xy^{2}}\sin x}
.
Montrer que pour tout
x
>
0
{\displaystyle x>0}
,
∫
0
+
∞
e
−
x
y
2
d
y
=
π
2
x
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }\operatorname {e} ^{-xy^{2}}\,\mathrm {d} y={{\sqrt {\pi }} \over 2{\sqrt {x}}}}
(on rappelle que
∫
0
+
∞
e
−
t
2
d
t
=
π
2
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }\operatorname {e} ^{-t^{2}}\,\mathrm {d} t={\frac {\sqrt {\pi }}{2}}}
: Intégrale de Gauss ). En déduire que
f
{\displaystyle f}
n'est pas intégrable sur
[
0
,
+
∞
[
2
{\displaystyle \left[0,+\infty \right[^{2}}
.
Montrer que pour tout
a
>
0
{\displaystyle a>0}
,
f
{\displaystyle f}
est intégrable sur
[
0
,
a
]
×
[
0
,
+
∞
[
{\displaystyle [0,a]\times \left[0,+\infty \right[}
et en déduire que
π
2
∫
0
a
sin
x
x
d
x
=
∫
0
+
∞
g
a
(
y
)
d
y
,
{\displaystyle {{\sqrt {\pi }} \over 2}\int _{0}^{a}{\sin x \over {\sqrt {x}}}\,\mathrm {d} x=\int _{0}^{+\infty }g_{a}(y)\,\mathrm {d} y,}
où
g
a
{\displaystyle g_{a}}
est une fonction que l'on déterminera sous forme intégrale.
Montrer par une intégration simple que
g
a
(
y
)
=
1
−
e
−
a
y
2
cos
a
−
y
2
e
−
a
y
2
sin
a
1
+
y
4
,
∀
y
>
0.
{\displaystyle g_{a}(y)={1-\operatorname {e} ^{-ay^{2}}\cos a-y^{2}\operatorname {e} ^{-ay^{2}}\sin a \over 1+y^{4}},\ \forall y>0.}
Montrer que
∫
0
+
∞
g
a
(
y
)
d
y
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }g_{a}(y)\,\mathrm {d} y}
a une limite quand
a
{\displaystyle a}
tend vers
+
∞
{\displaystyle +\infty }
et calculer cette limite.
En admettant que
∫
0
+
∞
d
y
1
+
y
4
=
π
2
4
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }{\mathrm {d} y \over 1+y^{4}}={\frac {\pi {\sqrt {2}}}{4}}}
(Intégration de Riemann/Exercices/Intégrales impropres#Exercice 5-5 ), montrer que
∫
0
+
∞
sin
x
x
d
x
=
π
2
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }{\sin x \over {\sqrt {x}}}\,\mathrm {d} x={\sqrt {\pi \over 2}}}
.
Solution
∫
0
+
∞
e
−
x
y
2
d
y
=
∫
0
+
∞
e
−
t
2
d
t
x
=
π
2
x
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }\operatorname {e} ^{-xy^{2}}\,\mathrm {d} y=\int _{0}^{+\infty }\operatorname {e} ^{-t^{2}}\,{\frac {\mathrm {d} t}{\sqrt {x}}}={{\sqrt {\pi }} \over 2{\sqrt {x}}}}
donc
∬
[
0
,
+
∞
[
2
|
f
|
=
π
2
∫
0
+
∞
|
sin
x
|
x
d
x
=
+
∞
{\displaystyle \iint _{\left[0,+\infty \right[^{2}}|f|={\frac {\sqrt {\pi }}{2}}\int _{0}^{+\infty }{|\sin x| \over {\sqrt {x}}}\,\mathrm {d} x=+\infty }
.
∬
[
0
,
a
]
×
[
0
,
+
∞
[
|
f
|
=
π
2
∫
0
a
|
sin
x
|
x
d
x
<
+
∞
{\displaystyle \iint _{[0,a]\times \left[0,+\infty \right[}|f|={\frac {\sqrt {\pi }}{2}}\int _{0}^{a}{|\sin x| \over {\sqrt {x}}}\,\mathrm {d} x<+\infty }
car
x
↦
sin
x
x
{\displaystyle x\mapsto {\sin x \over {\sqrt {x}}}}
est continue sur
]
0
,
a
]
{\displaystyle \left]0,a\right]}
et de limite nulle en 0.
π
2
∫
0
a
sin
x
x
d
x
=
∬
[
0
,
a
]
×
[
0
,
+
∞
[
f
=
∫
0
+
∞
g
a
(
y
)
d
y
{\displaystyle {{\sqrt {\pi }} \over 2}\int _{0}^{a}{\sin x \over {\sqrt {x}}}\,\mathrm {d} x=\iint _{[0,a]\times \left[0,+\infty \right[}f=\int _{0}^{+\infty }g_{a}(y)\,\mathrm {d} y}
avec
g
a
(
y
)
=
∫
0
a
e
−
x
y
2
sin
x
d
x
{\displaystyle g_{a}(y)=\int _{0}^{a}\operatorname {e} ^{-xy^{2}}\sin x\,\mathrm {d} x}
.
g
a
(
y
)
=
Im
[
e
x
(
i
−
y
2
)
i
−
y
2
]
0
a
=
1
1
+
y
4
[
e
−
x
y
2
Im
(
(
cos
x
+
i
sin
x
)
)
(
−
i
−
y
2
)
)
]
0
a
=
1
1
+
y
4
[
e
−
x
y
2
(
−
cos
x
−
y
2
sin
x
)
]
0
a
=
1
−
e
−
a
y
2
cos
a
−
y
2
e
−
a
y
2
sin
a
1
+
y
4
{\displaystyle g_{a}(y)=\operatorname {Im} \left[{\frac {\operatorname {e} ^{x(\mathrm {i} -y^{2})}}{\mathrm {i} -y^{2}}}\right]_{0}^{a}={\frac {1}{1+y^{4}}}\left[\operatorname {e} ^{-xy^{2}}\operatorname {Im} \left((\cos x+\mathrm {i} \sin x))(-\mathrm {i} -y^{2})\right)\right]_{0}^{a}={\frac {1}{1+y^{4}}}\left[\operatorname {e} ^{-xy^{2}}(-\cos x-y^{2}\sin x)\right]_{0}^{a}={1-\operatorname {e} ^{-ay^{2}}\cos a-y^{2}\operatorname {e} ^{-ay^{2}}\sin a \over 1+y^{4}}}
.
Quand
a
→
+
∞
{\displaystyle a\to +\infty }
,
∫
0
+
∞
e
−
a
y
2
|
cos
a
|
+
y
2
e
−
a
y
2
|
sin
a
|
1
+
y
4
d
y
<
∫
0
+
∞
1
+
y
2
1
+
y
4
e
−
a
y
2
d
y
<
∫
0
+
∞
1
+
2
2
e
−
a
y
2
d
y
=
1
+
2
2
π
2
a
→
0
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }{\operatorname {e} ^{-ay^{2}}|\cos a|+y^{2}\operatorname {e} ^{-ay^{2}}|\sin a| \over 1+y^{4}}\,\mathrm {d} y<\int _{0}^{+\infty }{1+y^{2} \over 1+y^{4}}\operatorname {e} ^{-ay^{2}}\,\mathrm {d} y<\int _{0}^{+\infty }{\frac {1+{\sqrt {2}}}{2}}\operatorname {e} ^{-ay^{2}}\,\mathrm {d} y={\frac {1+{\sqrt {2}}}{2}}{{\sqrt {\pi }} \over 2{\sqrt {a}}}\to 0}
(cf. question 1) donc
∫
0
+
∞
g
a
(
y
)
d
y
→
∫
0
+
∞
1
1
+
y
4
d
y
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }g_{a}(y)\,\mathrm {d} y\to \int _{0}^{+\infty }{1 \over 1+y^{4}}\,\mathrm {d} y}
.
∫
0
+
∞
sin
x
x
d
x
=
2
π
∫
0
+
∞
1
1
+
y
4
d
y
=
2
π
π
2
4
=
π
2
{\displaystyle \int _{0}^{+\infty }{\sin x \over {\sqrt {x}}}\,\mathrm {d} x={\frac {2}{\sqrt {\pi }}}\int _{0}^{+\infty }{1 \over 1+y^{4}}\,\mathrm {d} y={\frac {2}{\sqrt {\pi }}}{\frac {\pi {\sqrt {2}}}{4}}={\sqrt {\pi \over 2}}}
.
Soient
f
{\displaystyle f}
une fonction mesurable sur
]
0
,
+
∞
[
{\displaystyle \left]0,+\infty \right[}
et localement intégrable. On suppose que
K
:=
∫
0
∞
f
(
x
)
x
d
x
{\displaystyle K:=\int _{0}^{\infty }{f(x) \over x}\,\mathrm {d} x}
existe et l'on pose
F
(
x
)
=
{
∫
[
1
,
x
]
f
(
t
)
d
t
si
x
≥
1
,
∫
[
x
,
1
]
f
(
t
)
d
t
si
0
<
x
<
1.
{\displaystyle F(x)={\begin{cases}\int _{[1,x]}f(t)\,\mathrm {d} t&{\text{ si }}x\geq 1,\\\int _{[x,1]}f(t)\,\mathrm {d} t&{\text{ si }}0<x<1.\end{cases}}}
Soit
0
<
a
≤
b
{\displaystyle 0<a\leq b}
; démontrer que
∫
0
∞
F
(
b
x
)
−
F
(
a
x
)
x
2
d
x
{\displaystyle \int _{0}^{\infty }{F(bx)-F(ax) \over x^{2}}\,\mathrm {d} x}
existe et exprimer sa valeur en fonction de
a
,
b
,
K
{\displaystyle a,b,K}
.
Solution
Pour
0
<
ε
≤
T
{\displaystyle 0<\varepsilon \leq T}
,
∫
[
ε
,
T
]
(
∫
[
a
x
,
b
x
]
|
f
(
t
)
|
d
t
)
d
x
x
2
≤
T
−
ε
(
a
ε
)
2
∫
[
a
ε
,
b
T
]
|
f
(
t
)
|
d
t
<
∞
{\displaystyle \int _{[\varepsilon ,T]}\left(\int _{[ax,bx]}|f(t)|\,\mathrm {d} t\right)\,{\mathrm {d} x \over x^{2}}\leq {T-\varepsilon \over (a\varepsilon )^{2}}\int _{[a\varepsilon ,bT]}|f(t)|\,\mathrm {d} t<\infty }
.
On peut donc appliquer le théorème de Fubini et le changement de variable
φ
(
t
,
x
)
=
(
t
,
y
)
{\displaystyle \varphi (t,x)=(t,y)}
avec
y
=
t
x
{\displaystyle y={t \over x}}
, ce qui donne :
∫
[
ε
,
T
]
[
F
(
b
x
)
−
F
(
a
x
)
]
d
x
x
2
=
∫
[
ε
,
T
]
(
∫
[
a
x
,
b
x
]
f
(
t
)
d
t
)
d
x
x
2
=
∫
[
a
,
b
]
g
(
ε
,
T
)
(
y
)
d
y
{\displaystyle \int _{[\varepsilon ,T]}[F(bx)-F(ax)]\,{\mathrm {d} x \over x^{2}}=\int _{[\varepsilon ,T]}\left(\int _{[ax,bx]}f(t)\,\mathrm {d} t\right){\mathrm {d} x \over x^{2}}=\int _{[a,b]}g_{(\varepsilon ,T)}(y)\,\mathrm {d} y}
,
avec
g
(
ε
,
T
)
(
y
)
=
∫
[
y
ε
,
y
T
]
f
(
t
)
d
t
t
{\displaystyle g_{(\varepsilon ,T)}(y)=\int _{[y\varepsilon ,yT]}f(t){\mathrm {d} t \over t}}
.
Lorsque
ε
→
0
{\displaystyle \varepsilon \to 0}
et
T
→
∞
{\displaystyle T\to \infty }
, on a
y
ε
→
0
{\displaystyle y\varepsilon \to 0}
et
y
T
→
∞
{\displaystyle yT\to \infty }
uniformément par rapport à
y
∈
[
a
,
b
]
{\displaystyle y\in [a,b]}
, donc
g
(
ε
,
T
)
→
K
{\displaystyle g_{(\varepsilon ,T)}\to K}
uniformément sur
[
a
,
b
]
{\displaystyle [a,b]}
. D'où l'existence de
∫
0
∞
[
F
(
b
x
)
−
F
(
a
x
)
]
d
x
x
2
{\displaystyle \int _{0}^{\infty }[F(bx)-F(ax)]\,{\mathrm {d} x \over x^{2}}}
, et sa valeur :
∫
[
a
,
b
]
K
d
y
=
(
b
−
a
)
K
{\displaystyle \int _{[a,b]}K\,\mathrm {d} y=(b-a)K}
.